Zusammenfassung
Die erste geschlossene Darstellung der Kristalloptik verdankt man Fresnel1), der seiner auf rein mechanischer Grundlage beruhenden Theorie allerdings keine strenge Begründung geben konnte, da damals eine analytische Mechanik deformierbarer Körper noch nicht existierte; eine solche Begründung wurde erst später von Cauchy2), und unabhängig von diesem und fast gleichzeitig von Neumann3) geliefert.
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Literatur
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E. Mascart, Traitd’optique Bd. I, Kap. 8 u. 9; Bd. II, Kap. 10 bis 12. Paris 1889–1891.
TH. Liebisch, Physikalische Kristallographie S. 281–544. Leipzig 1891.
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F. Pockels, Lehrbuch der Kristalloptik. Leipzig 1906. Neuere zusammenfassende Darstellungen: J. Beckenkamp, Statische und kinetische Kristalltheorien, Tl. 2, S. 1–523. Berlin 1915.
E. Gehrcke, Handb. d. physikalischen Optik Bd. I (Doppelbrechung von P. DRUnE und A. WETTHAUER S. 813–882; Rotationspolarisation von K. FÖRSTERLING, S. 901–940). Leipzig 1927.
Handbuch der Experimentalphysik, herausgeg. von W. Wien und F. Harms, Bd. XXVIII (Polarisation des Lichtes von H. SCHULZ, S. 365–556). Leipzig 1928
Über die Röntgenoptik der Kristalle vgl. das Kapitel über den Aufbau der festen Materie und seine Erforschung durch Röntgenstrahlen in Bd. XXIV ds. Handbuches.
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A. Cauchy, Exercices de mathm. Bd. V, S. 19. Paris 1830; OEuvr. compl. (2) Bd. IX, S. 390. Paris 1890.
F. Neumann, Pogg. Ann. Bd. 25, S. 418. 1832; Ges. Werke Bd. II, S. 159. Leipzig 1906; Ostwalds Klassiker der exakt. Wissensch. Nr. 76. Leipzig 1896.
Darstellungen der älteren elastischen Theorien der Kristalloptik: H. Poincarä, Thorie mathmatique de la lumi¨¨re Bd. I, Kap. 6, S. 217–284. Paris 1889.
P. Volkmann, Vorlesungen über die Theorie des Lichtes, Abschn. IV, 3, S. 250–264. Leipzig 1891.
P. Drude, Theorie des Lichtes für durchsichtige ruhende Medien (in A. WINCKELMANN, Handb. d. Physik, 2. Aufl., Bd. VI, S. 1140–1166. Leipzig 1906).
insbesondere A. Wangerin, Optik. Ältere Theorie. (in Enzykl.. d. math. Wissensch. Bd. V, Tl. 3, S. 1–94. Leipzig 1909).
J. CL. Maxwell, A Treatise on electricity and magnetism. Bd. II, Kap. 20, S. 383 bis 398. Oxford 1873. Deutsche Ausgabe von B. WEINSTEIN, Bd. II, Kap. 20, S. 537–558. Berlin 1883.
M. Born, Dynamik der Kristallgitter. Leipzig 1915 (= Fortschr. d. math. Wissensch. H. 4); Atomtheorie des festen Zustandes (Dynamik der Kristallgitter). Leipzig 1923 (in Enzykl. d. math. Wissensch. Bd. V, Tl. 3, S. 527–781).
Kürzere zusammenfassende Darstellungen: G. Heckmann, Die Gittertheorie der festen Körper (in Ergebnisse d. exakt. Naturwissensch. Bd. 4, S. 100–153. 4925); M. Born, Probleme der Atomdynamik, S, 122 bis 180. Berlin 1926.
P. Ewald, Dispersion und Doppelbrechung von Elektronengittern (Kristallen). Dissert. München 1912; Ann. d. Phys. Bd. 49, S. 1 u. 117. 1916.
M. Born(Dynamik der Kristallgitter, S. 65 u. 101. Leipzig 1915 (Fortschr. d. math. Wissensch. H. 4). ZS. f. Phys. Bd. 8, S. 402. 1922; Atomtheorie des festen Zustandes (Dynamik der Kristallgitter), S. 596. Leipzig 1923 (in Enzykl. d. math. Wissensch. Bd. V, Tl.
M. Born, Atomtheorie des festen Zustandes (Dynamik der Kristallgitter), S. 598. Leipzig 1923 (in Enzykl. d. math. Wissensch. Bd. V, Ti. 3).
H. A. Lorentz, Versl. Akad. Wetensch. Amsterdam Bd. 30, S. 362. 1921.
Neuere zusammenfassende Darstellungen: W. Voicx, Phys. ZS. Bd. 17, S. 76, 128, 152 u. 305. 1916
F. Stumpf, Jahrb. d. Radioakt. Bd. 15, S. 1. 1918.
G. Friedel, Ann. d. phys. Bd. 18, S. 273. 1922.
Die Entdeckung des anisotrop-flüssigen Aggregatzustandes erfolgte durch O. Lehmann(ZS. f. phys. Chem. Bd. 4, S. 462. 1889; Wied. Ann. Bd. 40, S. 401. 1890); vgl. ferner seine zusammenfassenden Darstellungen: Flüssige Kristalle. Leipzig 1904; Die Lehre von den flüssigen Kristallen. Wiesbaden 1918.
G. Friedel, Ann. d. phys. Bd. 18, S. 275. 1922. Die älteren Bezeichnungen für den mesomorphen Aggregatzustand sind „flüssiger Kristall“, „kristallinische Flüssigkeit”, „doppel-brechende Flüssigkeit“ und „anisotrope Flüssigkeit”.
Die Bezeichnungen stammen von G. Friedel (Ann. d. phys. Bd. 18, S. 276. 1922). Der smektische Zustand entspricht den „schleimig-flüssigen“ und einem Teil der „fließenden” Kristalle Lehmanns, der nematische Zustand seinen „flüssigen“ und „tropfbar-flüssigen” Kristallen.
Nach den Röntgenuntersuchungen von J. R. KATZ (Naturwissensch. Bd. 16, S. 758. 1928) können auch im isotrop-flüssigen Zustande Molekülbündel auftreten; es ist aber die Annahme begründet, daß die Molekülbündel im mesomorphen Zustande bedeutend größer sind.
Über die Stützung dieser von G. Friedel (s. Anm. 3) entwickelten Vorstellungen durchRöntgenuntersuchung vgl. M. DE BROGLIE u. G. Friedel, C. R. Bd. 176, S. 738. 1923, sowie den Abschnitt über den Aufbau der festen Materie und seine Erforschung durch Röntgenstrahlen in Bd. XXIV ds. Handb.
C. W. Oseen, Handlingar Stockholm Bd. 61, Nr. 16; Bd. 63, Nr. 1 u. 12. 1923; Ark. f. Mat., Astron. och Fys. Bd. 18, Nr. 4, 8, 13 u. 15. 1924.
M. Born, Berl. Ber. 1916, S. 614 u. 1043; Ann. d. Phys. Bd. 55, S. 221. 1918.
Hierher gehört z. B. die von W. Kast [Ann. d. Phys. Bd. 73, S. 145. 19241 untersuchte Abhängigkeit der Dielektrizitätskonstante des mesomorphen Zustandes von der Stärke eines äußeren magnetischen Feldes [vgl. dazu L. ORNSTEIN, Ann. d. Phys. Bd. 74, S. 445. 1924].
der Versuch, die Existenz der Dipole unmittelbar nachzuweisen, hat ebenfalls zu einem negativen Ergebnis geführt (G. SzivESSY, ZS. f. Phys. Bd. 34, S. 474. 1925; Bd. 40, S. 477. 1927; W. Kast, ebenda Bd. 42, S. 91. 1927).
L. Ornstein, Ann. d. Phys. Bd. 74, S. 445. 1924; ZS. f. Phys. Bd. 35, S. 394.1925; W. KAST, Verh. d. D. Phys. Ges. (3) Bd. 7, S. 22. 1926.
Über Versuche, über die Natur der die spontane Ausrichtung bewirkenden Kräfte Aufschluß zu erhalten, vgl. V. FRÉÉDERICKSZ u. A. REPIEwn, ZS. f. Phys. Bd. 42, S. 532. 1927.
Reprint of Papers on Electricity and Magnetism., S. 479. London 1872; deutsche Ausgabe von -L. Levy und B. Weinstein. S. 463. Berlin 1890].
A. Fresnel, Mm. de 1’Acad. des Scienc. Bd. 7, S. 132. 1827; (Euer. compi. Bd. II, S. 555. Paris 1868.
E. Bartholinus, Experimenta crystalli islandici disdiaclastici quibus mira et insolita refractio detegitur, S. 29. Kopenhagen 1669 (Deutsch von K. MIELEITNER, in Ostwalds Klassiker der exakt. Wissensch. Nr. 205, S. 20: Leipzig 1922).
Chr. Huyghens, Trait de la lumi¨¨re, S. 48. Leiden 1690 (Deutsch von E. LOMMEL, in Ostwalds Klassiker der exakt. Wissensch. Nr. 20, S. 49. Leipzig 1890); Opera reliqua Bd. I, S. 39. Amsterdam 1728.
Über empirisch erkannte Faktoren (z. B. Stärke der Brechung), welche auf die Größe der Doppelbrechung von Einfluß sind, vgl. J. Beckenkamp, Statische und kinetische Kristalltheorien, TI. 2, S. 180. Berlin 1915.
R. T. Glazebrook, Proc. Roy. Soc. London Bd. 27, S. 496. 1878 (Aragonit); Phil. Trans. Bd. 170, S. 287. 1879 (Aragonit); Bd. 171, S. 421. 1880 (Kalkspat).
Cu. S. Hastings, Sill. Journ. (3) Bd. 35, S. 60. 1885 (Kalkspat).
W. Kohlrausch, Wied. Ann. Bd. 6, S. 86. 1879; Bd. 7, S. 427. 1879 (Natronsalpeter, Gips, Weinsäure); vgl. hierzu TH. LIEmscH, N. Jahrb. f. Min. 1885, (1) S. 246 sowie das folgende Zitat S. 248.
F. Danker, N. Jahrb. f. Min. Beil., Bd. 4, S. 241. 1886 (Kalkspat, Quarz, Beryll, Dolomit, Aragonit, Anhydrit, Baryt, Gips).
F. Zaviea, N. Jahrb. f. Min. 1905 (1) S. 183 (Aragonit).
J. E. Verschaffelt u. A. Scouvart, Bull. de Belg. 1910, S. 518 u. 590; 1911, S. 12 (Topas).
A. Scouvart, Bull. de Belg. 1911, S. 473 (Baryt); 1912, S. 97 (Aragonit); 1913, S. 497 (Kalkspat).
C. Viola, ZS. f. Krist. Bd. 32, S. 551 u. 557. 1900; Bd. 34, S. 281. 1901; Bd. 37, S. 120. 1903.
J. Mace Delepinay, ZS. f. Krist. Bd. 34, S. 280. 1901.
E. A. Witlfing, Centralbl. f. Min. 1901, S. 299.
Über die Verwendung von (76) bei der Bestimmung des Binormalenwinkels von Dünnschliffen vgl. A. C. Lane, Sill. Journ. (3) Bd. 39, S. 53. 1890.
J. Uhlig, Centralbl. f. Min. 1911, S. 305; S. Rosen und M. STURENBERG, ZS. f. Kfist Bd. 65, S. 588. 1927.
A. Beer, Arch. Math. u. Phys. Bd. 16, S. 223. 1851. Über die geometrischen Eigenschaften dieser Kegel vgl. A. Schrader, Geometrische Untersuchung der Geschwindigkeitskegel und der Oberflächen gleichen Gangunterschiedes optisch doppeltbrechender Kristalle. Dissert. Münster 1892.
A. Clebsch, Prinzipien der mathemat. Optik. Herausgeg. von A. KURZ S. 38. Augsburg 1887.
F. Becee, Tschermaks mineral. u. petrogr. Mitt. Bd. 24, S. 1. 1905; Wiener Denkschr. Bd. 75 (1), S. 66. 1913.
A. Fresnelbezeichnete die Biradialen in den meisten Abhandlungen (Mem. de l’Acad. des Scienc. Bd. 7, S. 150. 1827.
Œuvr. compl. Bd. II, S. 288, 321, 332, 396 u. 573. Paris 1868) als optische Achsen, während er hierunter an einigen anderen Stellen [Bull. des Scienc. par la Soc. philomat. 1822, S. 68; Ann. chim. phys. (2) Bd. 28, S. 272. 1825.
Mm. de l’Acad. des Scienc. Bd. 7, S. 119. 1827; Œuvr. compi. Bd. II, S. 339, 473 u. 545. Paris 1868] die Binormalen (vgl. Ziff. 11) versteht; die Bezeichnung Strahlenachsen tritt zuerst bei F. Neumann(Fogg. Ann. Bd. 33, S. 278. 1834.
Ges. Werke Bd. II, S. 337. Leipzig 1906) auf. Spätere Autoren nannten die Binormalen primäre, die Biradialen sekundäre optische Achsen. W. R. HAMILTON (Trans. R. Irish Acad. Bd. 17, S. 132. 1837) bezeichnete die Bi-radialen als Linien mit nur einer Strahlgeschwindigkeit, E. Mallard (Trait de cristallographie gometr. et phys. Bd. II, S. 137. Paris 1884) als Achs en äußerer Brechung. Der Ausdruck Biradiale rührt von A. Fletcher (Mineral. Mag. Bd. 9, S. 319. 1892.
The optical indicatrix and the transmission of light in crystals, S. 43. London 1892.
deutsche Vipers. von H. Ambronn und W. König, S. 35. Leipzig 1893) her.
Dies bemerkte schon A. Fresnel, Mm. de l’Acad. des Scienc. Bd. 7, S. 163. 1827; (Euvr. compl. Bd. II, S. 584. Paris 1868.
Eine Zusammenstellung der Winke O und 0 für eine Anzahl Kristalle findet sich bei TH. LIEStscx, Physikal. Kristallographie, S. 321. Leipzig 1891.
A. Fresnel, Mm. de l’Acad. des Scienc. Bd. 7, S. 155. 1827.
J. B. Biot, Mm. de l’Acad. des Scienc. Bd. 3, S. 228. 1818.
A. Fresnel, Mm. de l’Acad. des Scienc. Bd. 7, S. 150. 1827; Œuvr. compi. Bd. II
V. V. Lang, Wiener Ber. Bd. 43 (2), S. 645. 1861.
A. Fresnel, Bull. des Scient. par la Soc. philomat. 1822, S. 67; Ann. chim. phys. (2) Bd. 28, 5. 271. 1825.
Mm. de l’Acad. des Scienc. Bd. 7, S. 112. 1827.
Der Name Ovaloid wurde von F. Neumann (Vorlesungen über theoret. Optik. Herausgeg. von E. DORN, S. 181. Leipzig 1885; Ges. Werke Bd. II, S. 460. Leipzig 1906) in seinen Vorlesungen benutzt. Die Fläche selbst tritt zuerst bei A. Fresnel [Bull. des Scienc. par la Soc. philomat. 1822, S. 67; Ann. chim. phys. (2) Bd. 28, S. 270. 1825.
Mm. de l’Acad. des Scienc. Bd. 7, S.110. 1827; Œuvr. compl. Bd. II, S. 338, 469 u. 538. Paris 1868] auf, der sie Elastizitätsfläche nannte. W. VOIGT (Kompend. d. theoret. Physik Bd. II, S. 577. Leipzig 1896) gebrauchte die Bezeichnung Polaris ations o valoid.
Die Fläche wurde zuerst von J. Plücier (Journ. f. Math. Bd. 19, S. 10. 1839; Ges. wissensch. Abhandlgn. Bd. I, S. 348. Leipzig 1895) untersucht, der sie zweites Ellipsoid nannte; von A. CAUCHY [Mm. sur la dispersion de la lumi¨¨re, S. 27. Prag 1836.
Œuvr. compl. (2) Bd. IX, S. 226. Paris 1895] wurde sie als Polarisationsellipsoid, von F. BILLET (Trait d’optique physique Bd. II, S. 513. Paris 1859) als inverses Geschwindigkeitsellipsoid oder als erstes Ellipsoid, von J. STEFAN [Wiener Ber. Bd. 50, (2) S. 510. 1864] als Ellipsoid der gleichen Arbeit, von G. KIRCxxoFF (Abhandlgn. d. Berl. Akad. 1876, S. 67.
Ges. Abhandlgn., S. 361. Leipzig 1882) als Elastizitatsellipsoid und von A. Fletcher (Mineral. Mag. Bd. 9, S. 296. 1892.
V. V. lang, Wiener Ber. Bd. 43 (2), S. 652. 1861.
A. Fresnel, Bull. des Scienc. par la Soc. philomat. 1822, S. 70; Ann. chim. phys. (2) Bd. 28, S. 276. 1825.
Die Fläche tritt zuerst bei A. Fresnel [Bull. des Scienc. par la Soc. philomat. 1822, S. 70; Ann. chim. phys. (2) Bd. 28, S. 276. 1825; Mm. de l’Acad. des Scienc. Bd. 7, S. 137. 1827. OEuvr. compl. Bd. II, S. 475 u. 561. Paris 1860] auf. Von J. Plücker (Journ. f. Math. Bd. 19, S. 10. 1839.
Ges. wissensch. Abhandlgn. Bd. 1, S. 348. Leipzig 1895) wurde sie erstes Ellipsoid, von V. v. Lang [Wiener Ber. Bd. 43 (2), S. 652. 1861) Ergänzungsellipsoid, von F. BILLET (Trait d’optique physique Bd. II, S. 525. Paris 1859) direktes Ellipsoid oder zweites Ellipsoid und von E. Mallard (Trait de cristallographie gometr. et phys. Bd. II, S. 107. Paris 1884) Il:auptellipsoid genannt.
A. Potier, Journ. de phys. (2) Bd. 10, S. 351. 1891; vgl. hierzu F. Schwietring, N. Jahrb. f. Min. 1915 (1), S. 76.
J. MAc Cullagh(Trans. R. Irish Acad. Bd. 17, S. 244. 1837; Collect. Works, S. 24. London 1880) bezeichnete die abgeleiteten Flächen als Biaxialflächen.
A. Fresnel benutzte in seinen Abhandlungen die Bezeichnung Wellenfläche, die aber später von anderen Autoren (z. B. A. Clebsch) für die Normalenfläche gebraucht wurde (S. 666, Anm. 3). Der Name Strahlenfläche stammt von A. Clebsch (Prinzipien der mathem. Optik. Herausgeg. von A. Kurz, S. 28. Augsburg 1887).
Die geometrischen Eigenschaften der Strahlenfläche und ihre Beziehungen zu den übrigen in dieser und der vorhergehenden Ziffer behandelten Flächen sind zusammenhängend zuerst von J. PLÜCKER (Journ. f. Math. Bd. 19, S. 1 u. 91. 1839.
Ges. wissensch. Abhandlgn. Bd. I, S. 339. Leipzig 1895) untersucht worden. Eine Zusammenstellung der zur Strahlenflache gehörenden mathematischen Literatur findet sich bei G. LoRiA, Il passato ed il presente delle principali teorie geometriche, 3. Aufl., S. 113. Torino 1907.
Die Fläche tritt zuerst bei A. Cauchy [Ecercices de mathm. Bd. V, S. 36. Paris 1830; (Euvr. compi. (2) Bd. IX, S. 410. Paris 1891] auf. Der Name Indexfläche stammt von J. MAC Cullagh (Trans. R. Irish Acad. Bd. 18, S. 38. 1839; Collect. Works, S. 96. London 1880); in einer früheren Abhandlung (Trans. R. Irish Acad. Bd. 17, S. 252. 1837; Collect. Works, S. 36. London 1880) wurde die Fläche von ihm als Refraktionsfläche bezeichnet. W. R. Hamilton nannte sie (Rep. Brit. Assoc. 1833, S. 367; Trans. R. Irish Acad. Bd. 17, S. 142. 1837) Komponentenfläche.
Die Gewinnung der Gleichung der Strahlenfläche als Enveloppe der Ebenen (110) geht auf A. Fresnel (Mm. de l’Acad. des Scienc. Bd. 7, S. 134. 1827.
Œuvr. compi. Bd. II, S. 559. Paris 1868) zurück; dieser hat die Durchrechnung allerdings selbst nicht ausgeführt, sondern das Ergebnis durch eine geschickte Verallgemeinerung nur erraten. Die erste strenge Ableitung erfolgte durch A. M. AMPäRE [Ann. chim. phys. (2) Bd. 39, S. 113. 1828].
ein einfacheres Verfahren, dem sich die oben gegebene Darstellung anschließt, wurde von C. E. Senff (Experimentelle und theoretische Untersuchungen über die Gesetze der doppelten Strahlenbrechung in den Kristallen des zwei-und eingliedrigen Systems, S. 101. Dorpat 1837; vgl. auch F. Neumann, Abhandlgn. d. Berl. Akad. 1835, S. 90.
Ges. Werke Bd. II, S. 464. Leipzig 1906) und fast gleichzeitig von A. Smith [Trans. Cambr. Phil. Soc. (1) Bd. 6, S. 85. 1838.
Phil. Mag. Bd. 12, S. 335. 1838] gegeben. Andere Ableitungen stammen von J. Mac Cullagh (Trans. R. Irish Acad. Bd. 21, S. 32. 1848.
Collect. Works S. 163. London 1880) und H. De Sénarmont (Journ. de math. Bd. 8, S. 368. 1843).
J. Plücker, Journ. f. Math. Bd. 19, S. 15. 1839; Ges. wissensch. Abhandlgn. Bd. I, S. 353. Leipzig 1895.
J. Mac Cullagh, Trans. R. Irish Acad. Bd. 18, S. 39. 1838; Collect. Works, S. 96. London 1880.
A. Clebsch, Prinzipien der mathem. Optik. Herausgeg. von A. KURZ, S. 38. Augsburg 1887; vgl. hierzu auch J. Walker, The analytical theory of light, S. 199. Cambridge 1904.
A. Fresnel, Mm. de PAcad. des Scienc. Bd. 7, S. 160. 1827; Œuvr. compi. Bd. II, S. 581. Paris 1868. Die vielfach verbreitete Meinung, daß F. Neumann der Entdecker dieses Satzes war (vgl. z. B. C. Neumann, in F. Neumanns Ges. Werke Bd. II, S. 460 [Fußnote]. Leipzig 1906), ist irrig.
J. B. Biot, Prcis lmentaire de physique expriment, 3. Aufl., Bd. II, S. 559. Paris 1824.
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J. Plucker, Journ. f. Math. Bd. 19, S. 38. 1839; Ges. wissensch. Abhandlgn. Bd. I, S. 378. Leipzig 1895.
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F. Neumann, Vorlesungen über theoret. Optik. Herausgeg. von F. DORN, S. 207 Leipzig 1885.
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F. Neumann, Abhandlgn. d. Berl. Akad. 1835, S. 90; Ges. Werke Bd. II, S. 464. Leipzig 1906.
F. Neumann, Abhandlgn. d. Berl. Akad. 1835, S. 100; Vorlesungen über theoret. Optik. Herausgeg. von E. DORN, S. 195 U. 207. Leipzig 1885; Ges. Werke Bd. II, S. 475. Leipzig 1906; J. J. Sylvester, Phil. Mag. (3) Bd. 12, S. 76. 1838; J. Mac Cullagu, Trans. R. Irish Acad. Bd. 18, S. 67. 1839; Collect. Works, S. 129.. London 1880.
Diese Konstruktion fand A. Fresnel (Mm. de l’Acad. des Scienc. Bd. 7, S. 140. 1827; Œuvr. compi. Bd. II, S. 390 u. 564. Paris 1868).
Diese Konstruktion wurde von W. R. Hamilton (Trans. R. Irish Acad. Bd. 17, S. 144. 1837) und J. Mac Cullagh (ebenda Bd. 17, S. 252. 1837; Collect. Works, S. 36. London 1880) fast gleichzeitig angegeben.
J. J. Sylvester, Phil. Mag. (3-) Bd. 12, S. 81. 1838.
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Über die Symmetrieelemente der Kristallsysteme vgl. den Abschnitt über den Aufbau der festen Materie und seine Erforschung durch Röntgenstrahlen in Bd. XXIV ds. Handb.
Vgl. z. B. W. Voigt, Lehrbuch der Kristallphysik, ¡ì 12, S. 19. Leipzig 1910.
Über eine möglicherweise bei kubischen_ Kristallen vorhandene optische Anisotropie vgl. Ziff. 6.
Der Unterschied zwischen optisch einachsigen und zweiachsigen Kristallen ist von D, Brewster (Phil. Trans. 1818, S. 199) gefunden worden.
G. G. Stokes, Cambr. and Dublin math. Journ. Bd. 1, S. 183. 1846; Matheur. and Phys. Papers. Bd. 1, S. 148. Cambridge 1880.
D. Vorländer u. M. E. Huth, ZS. f. phys. Chem. Bd. 75, S. 641. 1911; G. FRIEDEL, Ann. d. phys. Bd. 18, S. 298 u. 347. 1922.
Vgl. hierzu die Zusammenstellungen bei H. Dufet, Rec. de donnes numr. Tab. XI (Bd. II, S. 417–448; Bd. III, S. 1218–1223), Tab. XV (Bd. II, S. 751–766; Bd. III, S. 1255). Paris 1899–1900.
Landolt-Börnstein, Physikal.-chem. Tabellen, 5. Aufl., Tab. 168–173 (Bd. II, S. 919–955; Erg.-Bd. S. 485–522). Berlin 1923–1927.
F. Pockels, Wied. Ann. Bd. 37, S. 372. 1889 (Flußspat); Bd. 39, S. 454 u. 463. 1890 (Steinsalz, Sylvin); Ann. d. Phys. Bd. 11, S. 749. 1903 (Kalkspat). Vgl. außerdem die Literaturhinweise in Ziff. 109 a).
Vgl. die Zusammenstellungen bei W. Voigt, Phys. ZS. Bd. 17, S. 152. 1916; F. Stumpf Jahrb. f. Radioakt. Bd. 15, S. 12. 1918.
E. Dorn U. W. Lohmann, Ann. d. Phys. Bd. 29, S. 533• 1909; W. HARZ, Die optischen Eigenschaften des Äthoxybenzalamino-a-Methylzimtsäureäthylesters. Dissert. Halle 1917.
L. Royer, C. R. Bd. 178, S. 1066. 1924; Journ. de phys. (6) Bd. 5, S. 208. 1924.
L. Oberländer, Untersuchungen über Brechungskoeffizienten flüssiger Kristalle bei höheren Temperaturen. Dissert. Halle 1914.
Bezüglich der bisherigen Beobachtungen vgl. außer den älteren Angaben bei H. Dufet, Rec. de donnes numr. Tab. XV (Bd. II, S. 751–766; Bd. III, S. 1255). Paris 1899–1900.
A. E. H. Tutton, ZS. f. Krist. Bd. 42, S. 554. 1907 (Cäsiummagnesiumsulfat, Cäsiummagnesiumselenat, Cäsiumselenat, Rubidiumsulfat, Ammoniumselenat); Proc. Roy. Soc. London Bd. 81, S. 40. 1908.
ZS. f. Krist. Bd. 46, S. 135. 1907 (Gips); R. Brauns, Centralbl. f. Min. 1911, S. 401 (Gips); R. KOLB, ZS. f. Krist. Bd. 49, S. 14. 1911 (Anhydrit, Cölestin, Baryt, Anglesit).
E. H. Kraus u. L. J. Youngs, N. Jahrb. f. Min. 1912, (1) S. 123 (Gips); A. Hutchinson u. A. E. H. Tutton, ZS. f. Krist. Bd. 52, S. 218. 1913 (Gips); E. H. KRAUS, ebenda Bd. 52, S. 321. 1913 (Glauberit).
E. Marbach, Beitrag zur Kenntnis der optischen Verhältnisse von Flußspat, Steinsalz, Sylvin, Kalkspat, Aragonit und Baryt. Dissert. Leipzig 1913 (Aragonit); H. Schreiber, N. Jahrb. f. Min. Beil. Bd. 37, S. 269. 1914 (Syngenit).
A. E. H. Tutton, Proc. Roy. Soc. London Bd. 81, S. 40. 1908; A. Hutchinson u. A. E. H. Tutton, Mineral. Mag. Bd. 16, S. 257. 1912; ZS. f. Krist. Bd. 52, S. 218. 1913.
H. Dufet, Bull. soc. minral. Bd. 11, S. 137. 1888; Journ. de phys. (2) Bd. 7, S. 301. 1888.
Vgl. z. B. A. Ehringhaus, N. Jahrb. f. Min. Beil. Bd. 41, S. 357. 1916; ZS. f. Krist. Bd. 56, S. 418. 1921; Bd. 59, S. 406. 1924.
A. Ehringhaus u. H. Rose, ZS. f. Krist. Bd. 58, S. 460. 1923; Bd. 59, S. 249. 1924.
C. Klein, Berl. Ber. 1892, (1) S. 217.
E. Weinschenk, ZS. f. Krist. Bd. 27, S. 581. 1897.
N. L. Bowen, Sill. Journ. (4) Bd. 48, S. 195. 1919.
S. Nakamura, Phys. ZS. Bd. 6, S. 172. 1905.
H. Dufet, Bull. soc. minral. Bd. 10, S. 214. 1887; Bd. 11, S. 128. 1888. ’) M. Berek, N. Jahrb. f. Min. Beil. Bd. 33, S. 633. 1912 (Gips).
K. Petrow, N. Jahrb. f. Min. Beil. Bd. 37, S. 457. 1914 (Adular, Borax, Colemanit, Diopsid, Euklas, Hornblende, Kobaltblüte, Sanidin, Triphan, Vivianit). In dieser Abhandlung findet sich auch eine Zusammenstellung der älteren Beobachtungen)
H. Rubens, Berl. Ber. 1919, S. 976; ZS. f. Phys. Bd. 1, S. 11. 1920 (Gips, Augit, Orthoklas, Adular).
E. Goens, ZS. f. Phys. Bd. 6, S. 12. 1921 (Gips, Augit, Orthoklas, Adular).
M. Berek, Verh. d. D. Phys. Ges. (3) Bd. 2 S. 71. 1921; ZS. f. Phys. Bd. 8, S. 298. 1922.
H. Rubens, Berl. Ber. 1919, S. 976; ZS. f. Phys. Bd. 1, S. 11. 1920.
M. Berek, N. Jahrb. f. Min. Beil. Bd. 33, S. 659. 1912; Centralbl. f. Min 1912, S. 739.
Eine Zusammenstellung der älteren Arbeiten über die Dispersion der Binormalen und ihre Temperaturabhängigkeit bei U. PANIeRI, Mem. Acc. Line. (5) Bd. 6, S. 38. 1906.
Daß die Dispersion der Binormalen bei den triklinen Kristallen keinerlei Symmetrie zeigt, hat schon F. Neumann (Pogg. Ann. Bd. 35, S. 204. 1835; Ges. Werke Bd. II, S. 352. Leipzig, 1906) bei Traubensäure beobachtet.
Bzw. in der senkrecht zur zweizähligen Symmetrieachse liegenden Ebene (vgl. Ziff. 23).
F. Neumann, Pogg. Ann. Bd. 35, S. 381. 1835.
F. Neumann, ebenda Bd. 35, S. 84. 1835; Ges. Werke Bd. II, S. 344. Leipzig 1906) bei Borax, die horizontale Dispersion von D. Brewster[Trans. Edinbg. Roy. Soc. Bd. 11, S. 273. 1831.
Phil. Mag. (3) Bd. 1, S. 417. 1833] bei Glauberit und von F. Neumann (Pogg. Ann. Bd. 35, S. 204. 1835.
Ges. Werke Bd. II, S. 352. Leipzig 1906) bei Orthoklas (Adular) gefunden. Die Bezeichnungen stammen von A. Descloizeaux (Manuel de minral. Bd. I, S. XXVIII. Paris 1862).
A. Descloizeaux, Mm. prsent. par div. say. a l’Acad. des Scienc. Bd. 18, S. 644. 1868. Bei Gips zeigt der Dispersionsverlauf des Binormalenw-inkels bei 19¡ã C für die Wellenlänge vla = 575 ray ein Maximum [V. V. LANG, Wiener Ber. Bd. 76 (2), S. 793. 1877; H. DUFET, Bull. soc. minral. Bd. 11, S. 128. 1888; Journ. de phys. (2) Bd. 7, S. 295. 1888; A. Mülheims, ZS. f. Krist. Bd. 14, S. 230. 1888].
A. Offret, Bull. soc. minral. Bd. 13, S. 635. 1890.
Weitere Beobachtungen hierüber: H. LASPEYRES, ZS. f. Krist. Bd. 1, S. 529. 1877 (Glauberit) ; G. Wyrouboff, Bull. soc. minral. Bd. 5, S. 160. 1882 (Natriumchromat) ; O. MüGGE, N. Jahrb. f. Min 1895, (1) S. 265 (Syngenit); A. E. H. TUTTON, ZS. f. Krist. Bd. 42, S. 554. 1907 (Casiummagnesiumselenat, Casiummagnesiumsulfat); L. Delhaye, Bull. soc. minral. Bd. 41, S. 90. 1918 (Natriumchromat).
Zuerst beobachtet von J. Herschel (Phil. Trans. 1820, S. 45) bei Topas und Aragonit.
A. Descloizeaux, C. R. Bd. 89, S. 922. 1879 (Saccharin) ; TH. HIORTDAHL, ZS. f. Krist. Bd. 7, S. 69. 1883 (isomorphe Mischungen von Eisen-und Manganpikrat).
V. V. Zepharovich, ebenda Bd. 8, S. 577. 1884 (Brookit); R. Brauns, N. Jahrb. f. Min. 1891, (2) S. 12 (isomorphe Mischungen von Chlor-und Bromzimtaldehyd).
A. E. H. Tutton, Journ. chem. soc. Bd. 65, S. 663. 1894 (Rubidiumsulfat); ZS. f. Krist. Bd. 42, S. 554. 1907 (Rubidiumsulfat, Cäsiumselenat).
S. Röscx, ZS. f. Krist. Bd. 65, S. 694. 1927 (Dibenzoylrnethan-enol).
J. Grailich, Wiener Ber. Bd. 11, S. 817. 1853; Bd. 12, S. 230..1854; Bd. 15, S. 311. 1855; Bd. 19, S. 226. 1856; Wiener Denkschr. Bd. 9 (2), S. 57. 1855; Bd. 11 (2), S. 41. 1856; Pogg. Ann. Bd. 98, S. 203. 1856.
A. Osthoff, N. Jahrb. f. Min. Beil. Bd. 20, S. 1. 1905.
Lord Rayleigh, Phil. Mag. (5) Bd. 26, S. 241. 1888; Scient. Pap. Bd. 3, S. 190. Cambridge 1902.
Nach Lord Rayleigh[Phil. Mag. (5) Bd. 26, S. 256. 1888; Scient. Pap. Bd. 3, S. 204. Cambridge 1902] sind die Farbenerscheinungen, die bei Reflexion von weißem Lichte im Inneren mancher Kaliumchloratkristallblättchen auftreten (G. G. Stokes, Proc. Roy. Soc. London Bd. 38, S. 174. 1885.
Mathem. and Phys. Pap. Bd. 5, S. 164. Cambridge 1905; H. G. Madan, Nature Bd. 34, S. 66. 1886), auf Reflexionen an einem System zahlreicher Zwillingslamellen zurückzuführen. IUUber die dabei unter Umständen auftretenden dunkeln Banden vgl. R. W. WooD, Phil. Mag. (6) Bd. 12, S. 67. 1906.
J. MAc Cullagh (Trans. R. Irish Acad. Bd. 18, S. 31. 1838; Collect. Works, S. 87. London 1880) gelöst. Den allgemeineren Fall zweier aneinandergrenzender kristallinischer Medien hat später G. Kirchhoff (Abhandlgn. d. Berl. Akad. 1876, S. 52.
F. Neumann, Abhandlgn. d. Berl. Akad. 1835, S. 9; Ges. Werke Bd. II, S. 369. Leipzig 1906.
G. Kirchhoff, Abhandlgn. d. Berl. Akad. 1876, S. 76; Ges. Abhandlgn., S. 369. Leipzig 1882.
G. Kirchhoff, Abhandlgn. d. Berl. Akad. 1876, S. 79; Ges. Abhandlgn., S. 370. Leipzig 1882; Vorlesungen über mathem. Physik Bd. II. Mathem. Optik. Herausgeg. von K. Hensel. S. 224. Leipzig 1891.
Über die physikalische Bedeutung dieser Wellen vgl. Ziff. 35.
Im Gegensatz zu der in den Ziff. 50–56 behandelten Totalreflexion.
F. Neumann, Abhandlgn. d. Berl. Akad. 1835, S. 105; Ges. Werke Bd. II, S. 481. Leipzig 1906; J. MAC CULLAGH, Trans. R. Irish Acad. Bd. 18, S. 52. 1838; Collect. Works, S. 112. London 1880.
W. R. Hamilton, Trans. R. Irish Acad. Bd. 17, S. 144. 1837.
J. Mac Cullagh, Trans. R. Irish Acad. Bd. 17, S. 252. 1837; Collect. Works, S. 36. London 1880.
Hamilton und Mac Cullagz-z haben die Konstruktion für den Fall behandelt, daß nur das eine der beiden aneinandergrenzenden Medien kristallinisch ist; der allgemeinere Fall, daß beide aneinandcrgrenzenden Medien kristallinisch sind, ist zuerst von A. Osthoff (N. Jahrb. f. Min. Beil. Bd. 20, S. 17. 1905) und P. Kaemmerer(ebenda Bd. 20, S. 186. 1905) durchgeführt worden.
Die Bezeichnung stammt von P. Kaemmerer, N. Jahrb. f. Min. Beil. Bd. 20, S. 241. 1905.
A. Osthoff, N. Jahrb. f. Min. Beil. Bd. 20, S. 19. 1904.
Über die Konstruktion der Richtung des außerordentlichen Strahles, der an der zweiten Begrenzungsfläche einer optisch einachsigen, in einem isotropen Medium befindlichen Kristallplatte reflektiert wurde, vgl. J. Walker, Proc. Phys. Soc. London Bd. 25, S. 298. 1913.
J. Verschaffelt, Bull. soc. minral. Bd. 19, S. 58. 1896.
Über die Komplikationen, welche eintreten, wenn der Strahlenkegel nicht ganz in der Kristallplatte liegt, vgl. G. Cesaro, Bull. de Belg (3) Bd. 22, S. 503. 1891
Über die Verteilung der Intensität in dem Strahlenzylinder vgl. A. Beer, Pogg. Ann. Bd. 85, S. 67. 1852; bei beliebiger Lage und nicht senkrechter Inzidenz vgl. F. Neumann, Abhandlgn. d. Berl. Akad. 1835, S. 112; Ges. Werke Bd. II, S. 493. Leipzig 1906.
W. R. Hamilton, Rep. Brit. Assoc. 1833, S. 368; Trans. R. Irish Acad. Bd. 17, S. 136. 1837.
H. Lloyd, Phil. Mag. (3) Bd. 2, S. 112 u. 207. 1833; Trans. R. Irish Acad. Bd. 17, S. 145. 1837; Misc. Pap. connected with physic. Science, S. 1. London 1877. Lloyd benutzte Aragonit, weil bei diesem der nach (137) aus den Hauptbrechungsindizes berechnete Öffnungswinkel ~ besonders groß (nahezu 2¡ã) ist; noch größer ist dieser bei Schwefel (nahezu 7¡ã). Zum Nachweis der inneren konischen Refraktion geeignet sind auch Spaltstücke von Kaliumdichromat, bei welchen stets eine Spaltungsfläche senkrecht zu einer Binormale liegt (Nonor, Journ. de phys. Bd. 4, S. 166. 1875), sowie künstliche Kristalle von Amyrolin (H. RosE, N. Jahrb. f. Min. 1918, S. 14).
Über Anordnungen zur Demonstration der LLoYDschen Versuchsergebnisse vgl. H. SCHRAUF, Wied. Ann. Bd. 37, S. 127. 1889; Tu. Liebiscx, Physikal. Kristallographie, S. 346. Leipzig 1891; vgl. hierzu C. V. RAMAN, Nature Bd. 107, S. 747. 1921.
J. C. Poggendorff, Pogg. Ann. Bd. 48, S. 461. 1839.
W. Haidinger, Wiener Ber. Bd. 16 (2), S. 129. 1854; Pogg. Ann. Bd. 96, S. 486. 1855. 7) W. VoIGT, Phys. ZS. Bd. 6, S. 672 u. 818. 1905; Ann. d. Phys. Bd. 18, S. 687. 1905; Bd. 19, S. 14. 1906; N. Jahrb. f. Min. 1915, (1) S. 39.
Über die Berechnung der Gestalt des singulären Strahlenkegels bei geradliniger Lichtquelle vgl. R. B. Clifton, Quarterl. Journ. of Mathem. Bd. 3, S. 360. 1860.
H. Lloyd, Phil. Mag. (3) Bd. 2, S. 118. 1833; Trans. R. Irish Acad. Bd. 17, S. 153. 1837; Misc. Pap. connected with physic. Science, S. 12. London 1877.
E. Kalkowsky, ZS. f. Krist. Bd. 9, S. 486. 1884; C.V. Raman u. V. S. Tamma, Phil. Mag. (6) Bd. 43, S. 510. 1922; S. R. SAVUR, ebenda (6) Bd. 50, S. 1282. 1925.
Dies wurde gezeigt von O. Weigel, Sitz.-Ber. Ges. z. Förder. d. ges. Naturwissensch. Marburg 1924, S. 31.
J. Verschaffelt, Bull. soc. minral. Bd. 19, S. 55. 1896.
J. Verschaffelt, Bull. soc. minral. Bd. 19, S.40. 1896; für den Fall, daß das zweite Medium ein optisch e i n a c h s i g e r Kristall ist, wurde das Problem schon früher wiederholt untersucht [F. BILLET, C. R. Bd. 39, S. 733. 1854; A. BRAVAIS, l’Institut (11 Bd. 22, S. 413. 1854; F. C. WACE, Quarterl. Journ. of Mathem. Bd. 3, S. 47. 1858; C. Cavan, Arch. Math. u. Phys. Bd. 41, S. 199. 1864; G. CESÂRO, Bull. soc. minral. Bd. 12, S. 401. 1889].
W. R. HAMILTON, Rep. Brit. Assoc. 1833, S. 369; Trans. R. Irish Acad. Bd. 17, S. 136. 1837.
W. Voigt, Phys. ZS. Bd. 6, S. 672. 1905; Ann. d. Phys. Bd. 18, S. 689. 1905; N. Jahrb. f. Min. 1915, (1) S. 41.
H. Lloyd, Phil. Mag. (3) Bd. 2, S. 208. 1833; Trans. R. Irish Acad. Bd. 17, S. 155. 1837; Misc. Pap. connected with physic. Science, S. 16. London 1877.
Über verbesserte Versuchsanordnungen zum Nachweis der äußeren konischen Refraktion vgl. F. BILLET, Trait d’optique physique Bd. II, S. 571. Paris 1859; L. LAURENT, Journ. de phys. Bd. 3, S. 23. 1874; J. Lissajous, ebenda Bd. 3, S. 25. 1874; TH. Liebisch, Göttinger Nachr. 1888, S. 124; Physikal. Kristallographie, S. 347. Leipzig 1891.
Duc DE Chaulnes, Histoire de l’Acadmie Roy. des Scienc. Paris 1767, S. 423; A. BERTIN, C. R. Bd. 28, S. 447. 1849; Ann. chim. phys. (3) Bd. 26, S. 288. 1849; H. WILD, Pogg. Ann. Bd. 99, S. 258. 1856.
L. Bleekrode, Proc. Roy. Soc. London Bd. 37, S. 339. 1884; Journ. de phys. (2) Bd. 4, S.-1–09. 1885:
Vgl. z. B. F. Kohlrausch, Lehrb. d. prakt. Physik, 15. Aufl., S. 301. Leipzig 1927.
H. C. Sorby, Proc. Roy. Soc. London Bd. 26, S. 384. 1877; Mineral. Mag. Bd. 1, S. 97 u. 193. 1877; Bd. 2, S. 1 u. 103. 1878.
G. G. Stokes, Proc. Roy. Soc. London Bd. 26, S. 386. 1877; Mathem. u. Phys. Pap. Bd. 5, S. 6. Cambridge 1905.
Eine eingehende Darstellung dieser Methoden bei B. Hecht, N. Jahrb. f. Min. Beil. Bd. 6, S. 258. 1889.
E. E. Kummer, Monatsber. d. Berl. Akad. 1860, S. 469; Journ. f. Math. Bd. 57, S. 189. 1860; R. Meibauer, ZS. f“ Math. u. Phys. Bd. 8, S. 369. 1863.
G. Qu1ncke, Monatsber. d. Berl. Akad. 1862, S. 498; Pogg. Ann. Bd. 417, S. 563. 1862.
Ober die durch fremde, an der gemeinsamen Begrenzungsfläche haftende Oberflächenschichten hervorgerufenen Änderungen des Polarisationszustandes vgl. Kap. 6 ds. Bandes.
Für den Fall, daß das erste Medium kristallinisch und das zweite Medium isotrop ist, wurde die Beziehung dgl) = 4(u) experimentell durch B. BRUNHES [C. R. Bd. 115, S. 502. 1892; Ann. chim phys. (6) Bd. 30, S. 98. 1893; Journ. de phys. (3) Bd. 2, S. 489. 1893] nachgewiesen.
Über die Einzelheiten der Durchrechnung vgl. z. B. P. Volkmann, Vorlesungen über die Theorie des Lichtes, S. 335–337. Leipzig 1891; Ca. E. CURRY, Electromagnetic theory of light Bd. I, S. 362–368. London 1905.
F. E. Wright, Sill. Journ. (4) Bd. 31, S. 159. 1911; Tschermaks mineral. und petrogr. Mitteil. Bd. 30, S. 174. 1911. Mit den Gleichungen für die Amplitudenbeträge der magnetischen Feldstärke formal identisch sind die Gleichungen, welche G. KIRCHHOFF (Abhandlungen d. Berl. Akad. 1876, S. 77.
Ges. Abhandlgn., S. 369. Leipzig, 1882) für die Beträge der Lichtvektoramplituden bei zwei aneinandergrenzenden kristallinischen Medien aus der elastischen Lichttheorie (vgl. Ziff. ï)“ hergeleitet hat.
Dieser speziellere Fall wurde auf Grund der elastischen Lichttheorie (vgl. Ziff .1) zuerst von F. Neumann (Abhandlgn. d. Berl. Akad. 1835, S. 1; Ges. Werke Bd. II, S. 359. Leipzig 1906) und fast gleichzeitig von J. Mac Cullagh [Phil. Mag. (3) Bd. 8, S. 103. 1836; Bd. 10, S. 42. 1837; Trans. R. Irish Acad. Bd. 18, S. 31. 1838; Collect. Works, S. 75, 83, 87 u. 140. London 1880] behandelt.
J. Maccullagh, Trans. R. Irish Acad. Bd. 18, S. 40. 1837; Collect. Works, S. 98. London 1880.
J. Mac Cullagh, Trans. R. Irish Acad. Bd. 18, S. 51. 1838; Collect. Works, S. 110. London 1880; F. Neumann, Abhandlgn. d. Berl. Akad. 1835, S. 144; Ges. Werke Bd. II, S. 535. Leipzig 1906.
F. Neumann, Pogg. Ann. Bd. 42, S. 9. 1837; Ges. Werke Bd. II, S. 599. Leipzig 1906.
F. E. Wright, Sill. Journ. (4) Bd. 31, S. 188. 1911; Tschermaks mineral. und petrogr. Mitteil. Bd. 30, S. 206. 1911.
Die geringere Übereinstimmung, welche die nach der Theorie berechneten und von
R. T. Glazebrook (Proc. Roy. Soc. London Bd. 33, S. 30. 1881; Phil. Trans. Bd. 173, S. 595. 1883) an polierten Oberflächen beobachteten Werte zeigten, war durch Oberflächenschichten bedingt; vgl. hierzu R. T. GLAZEBROOK, Proc. Cambridge Phil. Soc. Bd. 5, S. 169. 1884.
C. Spurge, Proc. Roy. Soc. London Bd. 41, S. 463. 1886; Bd. 42, S. 242. 1887. (Über den Einfluß der Oberflächenschichten auf die Reflexionspolarisation vgl. Kap. 6 ds. Bandes.)
J. Mac Cullagh, Trans. R. Irish Acad. Bd. 18, S. 40. 1838; Collect. Works, S. 97. London 1880.
J. Mac Cullagh, Phil. Mag. (3) Bd. 8, S. 103. 1836; Trans. R. Irish Acad. Bd. 18, S. 31. 1838; Proc. R. Irish Acad. Bd. 1, S. 228. 1841; Collect. Works, S. 75, 83, 87 u. 140. London 1880.
A. Cornu, C. R. Bd. 60, S. 47. 1865; Ann. chim phys. (4) Bd. 11, S. 283. 1867.
F. Neumann, Abhandlgn. d. Berl. Akad. 1835, S. 142; Ges. Werke Bd. II, S. 532. Leipzig 1906.
C. Viola, Lincei Rend (5). Bd. 16 (2), S. 668. 1907; Bd. 17 (1) S. 314. 1908; ZS. f. Krist. Bd. 46. S. 154. 1909.
A. Cornu, C. R. Bd. 60, S. 47 1865; Ann. chim. phys. (4) Bd. i1, S. 329. 1867.
A. Cornu, Ann. chim. phys. (4) Bd. 11, S. 11, 346 u. 376. 1867.
A. Potier, Journ. de phys. (2) Bd. 10, S. 353. 1891; F. Schwietring, N. Jahrb. f. Min., Beil. Bd. 26, S. 320. 1908.
F. Scuwietring, N. Jahrb. f. Min., Beil. Bd. 26, S. 334. 1908.
F. Neumann, Abhandlgn. d. Berl. Akad. 1835, S. 138; Ges. Werke Bd. II, S. 527. Leipzig 1906.
Zuerst beobachtet von H. DE SüNARMONT, Ann. chim. phys. (3) Bd. 20, S. 428. 1847.
A. Cornu, Ann. chim. phys. (4) Bd. 11, S. 384. 1867.
M. Berek, Ann. d. Phys. Bd. 58. S. 172. 1919.
F. Neumann, Abhandlgn. d. Berl. Akad. 1835, S. 34; Ges. Werke Bd. II, S. 396. Leipzig 1906. Über das Verhalten des Polarisationswinkels in dem Falle, daß der Brechungsindex des isotropen Außenmediums nur wenig von dem mittleren Hauptbrechungsindex des Kristalls abweicht, vgl. R. FORRER, Vierteljschr. d. Naturf. Ges. Zürich, Bd. 69, S. 296. 1924.
F. Scxwietring, Berl. Ber. 1911, S. 426. Die Bedingung (201) bedeutet, daß das Amplitudenverhältnis PIA für das eine Hauptazimut [vgl. Ziff. 45 c)] der einfallenden Welle verschwindet. Das zum anderen Hauptazimut gehörende Schwingungsazimut e der reflektierten Welle ist das Schwingungsazimut der linear polarisierten Welle, die aus der einfallenden unpolarisierten Welle durch Reflexion hervorgegangen ist.
F. Scxwietring, N. Jahrb. f. Min., Beil.-Bd.26, S. 340. 1908; Berl. Ber. 1911, S 427.
Die Bedingung Pl = e2 liegt der von J. Mac Cullagh (Trans. R. Irish Acad. Bd. 18, S. 41 u. 53. 1838; Collect. Works, S. 99 u. 111. London 1880) gegebenen Definition des Polarisationswinkels zugrunde, die wegen ihrer Anschaulichkeit in den meisten Darstellungen der Kristalloptik aufgenommen wurde; sie versagt jedoch in dem vorhin besprochenen Falle, daß die Einfallsebene parallel zu einer optischen Symmetrieebene liegt.
F. Neumann, Abhandlgn. d. Berl. Akad. i835, S. 33; Ges. Werke Bd. II, S. 396. Leipzig 1906; J. Mac Cullagh, Trans. R. Irish Acad. Bd. 18, S. 41. 1838; Collect. Works, S. 99. London 1880. Beobachtet wurde die Ablenkung zuerst von D. Brewster (Phil. Trans. 1819, S. 152).
Diese Fälle wurden von F. Neumann (Abhandlgn. d. Berl. Akad. 1835, S. 134; Ges. Werke Bd. II, S. 522. Leipzig 1906) untersucht.
Im Gegensatz zur Reflexion an der gemeinsamen Begrenzungsfläche zweier isotroper Körper, bei welcher stets P = 0 ist; vgl. die Ausführungen im Kap. 6 ds. Bandes.
A. Seebeck, Pogg. Ann. Bd. 22, S. 133. 1831.
F. Neumann, Abhand’gn. d. Ber’. Akad. 1835, S. 37; Ges. Werke Bd. II, S. 401. Leipzig 1906.
A. Seebeck, Pogg. Ann. Bd. 21, S. 309. 1831; Bd. 22, S. 135. 1831; F. Neumann, Abhandlgn. d. Berl. Akad. 1835, S. 38 u. 39; Ges. Werke Bd. II, S. 401 u. 402. Leipzig 1906.
A. Cornu, Ann. chim. phys. (4) Bd. 11, S. 376. 1867.
A. Seebeck, Pogg. Ann. Bd. 38, S. 281. 1836; F. NEUMANN, ebenda Bd. 42, S. 26. 1837; Ges. Werke Bd. II, S. 614. Leipzig 1906.
J. Conroy, Proc. Roy. Soc. London Bd. 40, S. 173. 1886.
Die im allgemeinen nur wenige Grade betragende Ablenkung E, läßt sich nach D. Brewster (Phil. Trans. 1819, S. 152) erheblich (bis zu 90¡ã) steigern, indem man die reflektierende Fläche mit einer Flüssigkeitsschicht von geeignetem Brechungsindex bedeckt; über die Theorie dieser Anordnung vgl. F. Neumann, Abhandlgn. d. Berl. Akad. 1835, S. 52; Ges. Werke Bd. II, S. 417. Leipzig 1906.
Über die eingehende Behandlung dieses Falles vgl. P. Kaemmerer, N. Jahrb. f. Min., Beil. Bd. 20, S. 218. 1905.
A. Potier, Journ. de phys. (2) Bd. 10, S. 354. 1891.
J. Norrenberg, Verhandlgn. naturhist. Ver. d. pr. Rheinl. Bd. 45, S. 1. 1888; Wied. Ann. Bd. 34, S. 843. 1888.
P. Kaemmerer, N. Jahrb. f. Min., Beil. Bd. 20, S. 287. 1905.
A. Potier, Journ. de phys. (2) Bd. 10, S. 354 (Fußnote). 1891.
P. Kaemmerer, N. Jahrb. f. Min., Beil. Bd. 20, S. 243. 1905.
Die durch Brechung hervorgerufenen Drehungen verschwinden bei senkrechter Inzidenz, wenn die Schwingungsebene der einfallenden Welle mit der Schwingungsebene einer der gebrochenen Wellen zusammenfällt; vgl. S. 722, Anm. 6.
F. E. Wright, Sill. Journ. (4) Bd. 31, S. 178 u. 188. 1911; Tschermaks mineral. u. petrogr. Mitteil. Bd. 30, S. 194 u. 205. 1–911; F. SCHWIETRING, Centralbl. f. Min. 1912, S. 339; P. KAEMMERER, ebenda 1912, S. 521.
Diese Parameter sind a2, ß2 und y2, falls (entsprechend der in Ziff. 31 getroffenen Festsetzung) die z’x’-Ebene die Einfallsebene ist.
Das Problem der Totalreflexion an Kristallen wurde zuerst von G. KIRCHHOFF (Abhandlgn. d. Berl. Akad. 1876, S. 80; Ges. Abhandlgn. S. 373. Leipzig 1882) behandelt; vgl. ferner Tx. LIEBISCH, N. Jahrb. f. Min. 1885, (1) S. 245; (2) S. 181; 1886, (2) S. 47; P. Volkmann, Göttinger Nachr. 1885, S. 336; 1886, _ S. 341; Wied. Ann. Bd, 29, S.-263. 1886; M. Hampl, Centralbl. f. Min. 1924, S. 520.
Dieser intermediäre Fall ist eingehend behandelt bei P. Kaemmerer, N. Jahrb. f. Min., Beil. Bd. 20, S. 245. 1905.
Zuerst durchgeführt von W. H. Wollaston, Phil. Trans. Bd. 92, S. 381. 1802.
Die Lage der Begrenzungsebene (x’y’-Ebene) in bezug auf das optische Symmetrieachsensystem x, y, z wird durch a3,ß3, Y3 und die Lage der Einfallsebene (z’x’-Ebene) durch a2, ßz, Y2 bestimmt; vgl. hierzu Ziff. 34.
P. Kaemmerer, N. Jahrb. f. Min., Beil. Bd. 20, S. 299. 1905; F. SCHWIETRING, ebenda Bd. 26, S. 360. 1908; Bd. 30, S. 495. 1910.
F. Schwietring, N. Jahrb. f. Min., Beil. Bd. 30, S. 502. 1910.
H. De Sénarmont, C. R. Bd. 42, S. 65,_1$56; Journ. de mathm. (2) Bd. 1, S. 306. 1856; TII. Liebisch, N. Jahrb. f. Min. 1885, (1) S.246; (2) S.203; 1886 (2), S.47.
J. Danker, N. Jahrb. f. Min., Beil. Bd. 4, S. 265. 1885; Tu. LIEBISCH, ebenda 1886, (2) S. 63.
C. Pulfrich, N. Jahrb. f. Min. Beil. Bd. 5, S. 182. 1887.
J. Norrenberg, Verhandlgn..naturhist... Ver. d. pr. Rheinl. Bd. 45, S. 28. 1888; Wied. Ann. Bd. 34, S. 854. 1888.
J. Danker, N. Jahrb. f. Min., Beil. Bd. 4, S. 272. 1885; Tn. Liebisch, ebenda 4886, (2) S. 63.
H. DE Sénarmont, Journ. de mathm. (2) Bd. 1, S. 310. 1856; TH. Liebisch, N. Jahrb. f. Min. 1856, (2) S. 60; E. Mallard, Journ. de phys. Bd. 5, S. 389. 1886; CH. Soret, Arch. sc. phys. et nat. (3) Bd. 20, S. 279. 1888.
W. Kohlrausch, Wied. Ann. Bd. 6, S. 113. 1879 (Weinsäure).
A. Mülheims, ZS. f. Krist. Bd. 14, S. 202. 1888. Die Methode liefert nur bei stärkerer Doppelbrechung brauchbare Werte, da der Winkel zwischen den Grenzkurven sonst zu klein wird.
CH. Soret, C. R. Bd. 107, S. 176 u. 479. 1888; Arch. sc. phys. et nat. (3) Bd. 20, S. 277. 11188; ZS. f. Krist. Bd. 15, S. 45. 1889; B. Hecht, N. Jahrb. f. Min., Beil. Bd. 6, S. 242. 1889.
C. Viola, ZS. f. Krist. Bd. 31, S. 40. 1899; Bd. 36, S. 345. 1902; Bull. soc. minral. Bd. 25, S. 88 u. 147. 1902.
C. Viola, Lincei Rend. (5) Bd. 8 (1), S. 279. 1899; A. Cornu, C. R. Bd. 133, S. 465. 1901; Journ. de phys. (4) Bd. 1, S. 143. 1902; Bull. soc. minral. Bd. 25, S. 17. 1902.
Vgl. die Zitate Anm. 3 sowie F. Schwietring, N. Jahrb. f. Min. 1912, (1) S. 21; Centralbl. f. Min. 1913, S. 577; C. Viola, N. Jahrb. f. Min. 1912, (2) S. 45; Lincei Rend. (5) Bd. 21 (1), S. 737. 1912; Bull. soc. minral. Bd. 35, S. 481. 1912.
A. Cornu, C. R. Bd. 133, S. 129. 1901; Journ. de phys. (4) Bd. 1, S. 140. 1902; Bull. soc. minral. Bd. 25, S. 13. 1902.
G. G. Stokes, Cambr. and Dublin Math. Journ. Bd. 1, S. 183. 1846; Rep. Brit. Assoc. 1862, S. 272; Mathem. and Phys. Pap. Bd. 1, S. 148; Bd. 4, S. 187. Cambridge 1880 u. 1904.
H. De Snarmont, Nouv. Ann. de mathm. Bd. 16, S. 273. 1857; V. V. LANG, Wiener Ber. Bd. 33, S. 155 u. 577. 1858.
H. Topsoe u. C. Christiansen, Ann. chim. phys. (5) Bd. 1, S. 12. 1874; Pogg. Ann. Erg.-Bd. 6, S. 506. 1874; A. CORNU, Ann. de l’cole norm. (2) Bd. 1, S. 231. 1872; Bd. 3, S. 1. 1874.
TH. Liebisch, N. Jahrb. f. Min. 1886 (1), S. 14; M. BORN, ebenda, Beil. Bd. 5, S. 16. 1887.
H. Smith, Phil. Mag. (6) Bd. 12, S. 29. 1906; L. WEBER, Mitt. naturf, Ges. Freiburg (Schweiz), Ser. Math. u. Phys. Bd. 4, S. 1. 1921.
G. G. Stokes, Rep. Brit. Assoc. 1862, S. 272; Proc. Roy. Soc. London Bd. 20, S. 443. 1872; C. R. Bd. 77, S. 1150. 1873; Mathem. and Phys. Papers Bd.4, S. 187, 336 u. 337. Cambridge 1904.
Zuerst behandelt bei TH. Liebisch, Göttinger Nachr. 1888, S. 97.
Über gewisse Näherungsformeln vgl. F. Neumann, Vorlesungen über theoret. Optik. Herausgeg. von E. DORN, S. 211. Leipzig 1885. Ein von G. BARTALINI (Giorn. de Min., Crist. e Petrogr. Bd. 1, S. 94. 1890) angegebenes Verfahren, die Hauptbrechungsindizes eines optisch zweiachsigen Kristalls aus den Minimumablenkungen an drei verschieden orientierten Prismen zu ermitteln, liefert nur angenäherte Werte (vgl. hierzu F. POCKELS, Beibl. Ann. d. Phys. Bd. 17, S. 458. 1893).
G. G. Stokes, Cambr. and Dublin Math. Journ. Bd. 1, S. 183. 1846; Mathem. and Phys. Papers Bd. 1, S. 148. Cambridge 1880; H. DE Senarmont, Nouv. Ann. de mathm. Bd. 16, S. 273. 1856.
V. v. Lang, Wiener Ber. Bd. 33, S. 155 u. 577. 1858; H. ToPSOE H. C. Christiansen, Ann. chim. phys. (5) Bd. 1, S. 13.1874; Pogg. Ann., Erg.-Bd. 6, S. 507. 1874; Tx. LIEBISCH, N. Jahrb. f. Min. 1886 (1), S. 29.
C. Viola, Lincei Rend. (5) Bd. 9 (1), S. 196. 1900; ZS. f. Krist. Bd. 32, S. 545. 1900.
Über Messung der Hauptbrechungsindizes nach dieser Methode bei senkrechtem Durchgang (z’ = 0) vgl. V. v. Lang, Wiener Ber. Bd. 37, S. 380 u. 382. 1859.
Für senkrechten Durchgang (z’ = 0)_.. wurde dieser Fall zuerst von TH. Liebiscn [N. Jahrb. f. Min. 1900 (1), S. 57] behandelt.
C. Viola, ZS. f. Krist. Bd. 32, S. 66. 1900; Lincei Rend. (5) Bd. 9 (1), S. 196. 1900..
C. Viola, ZS. f. Krist. Bd. 43, S. 210 u. 588. 1907.
A. CORNU, Ann. de l’cole norm. (2) Bd. 1, S. 255. 1872.
A. Cornu, Ann. de l’cole norm. (2) Bd. 3, S. 4. 1874.
F. Arago, Mm. de la classe des Scienc. math. et phys. de l’Inst. 1811 (1), S. 93; Œuvr. compl. Bd. X, S. 36. Paris-Leipzig 1858.
J. B. Bior, Mm. de la classe des Scienc. math. et phys. de 1’Inst. 1811 (1), S. 135; 1812 (1), S. 1; (2) S. 1 u. 31; Mm. de phys. et de chim. de la Soc. d’Arcueil. Bd. 3, S. 132. 1813. Zusammenfassende Darstellung in seinem Trait de physique expriment. et mathm. Bd. IV, S. 253. Paris 1816.
TH. Young, Quarterl. Rev. Bd. 11, S. 49. 1814; Miscell. Works Bd. I, S. 270. London 1855.
A. Fresnel, Ann. chim. phys. (2) Bd. 17, S. 80, 102, 167, 312, 393. 1821; tEuvr. compi. Bd. I, S. 523, 533, 553, 601 u. 609. Paris 1866; hierzu J. B. BIOT, Ann. chim. phys. (2) Bd. 17, S. 225. 1821; F. Arago, ebenda (2) Bd. 17, S. 258. 1821; Œuvr. compi. Bd. X, S. 425. Paris-Leipzig 1858.
F. Arago, Mm. de la classe des Scienc. math. et phys. de l’Inst. 1811 (1), S. 93; Œuvr. compl. Bd. X, S. 36. Paris-Leipzig 1858.
Über die beim Drehen des Analysators eintretende Veränderung der Interferenzfarben vgl. A. Wenzel, Centralbl. f. Min. 1915, S. 233.
Vgl. z. B. P. Brude, Lehrb. d. Optik, 3: Aufl., S. 292. Leipzig 9912.
J. Mbler, Pogg. Ann. Bd. 69, S. 98. 1846; Bd. 71, S. 91. 1847.
H. Fizeau U. L. Foucault, Ann. chim.-phys. (3) Bd. 26, S. 138. 1849; Bd. 30, S. 146. -1850.
L. Foucault, Recueil de tray. scientif., S. 105. Paris 1878.
J. Stefan, Wiener Ber. Bd. 50 (2), S. 481. 1864.
L. Ditscheinr, ebenda Bd. 57 (2), S. 709. 1868.
E. MAcx, Optisch-akustische Versuche, S. 94. Prag 1873.
F. Deas, Trans. Edinbg. Roy. Soc. Bd. 26, S. 177. 1872. Über die spektrale Zerlegung der Interferenzfarben doppelbrechender Kristalle bei Beobachtung im polarisierten Lichte unter dem Mikroskop vgl. J. CL. MAXWELL, ebenda Bd. 26, S. 185. 1872.
E. Brücke, Pogg. Ann. Bd. 74, S. 582. 1848.
G. Wertheim, Ann. chim. phys. (3) Bd. 40, S. 180. 1854.
G. Quincke, Pogg. Ann. Bd. 129, S. 177. 1866.
A. Rollett, Wiener Ber. Bd. 77 (3), S. 177. 1878.
C. Kraft, Krakauer Anzeiger 1902, S. 310.
Über den Versuch zur Definition einer weißen Normallichtquelle vgl. P. G. NUTTING, Circular Bur. of Stand. Nr. 28, S. 6. 1911
F. Becke, Wiener Denkschr. Bd. 75 (1), S. 60. 1913.
Vgl. hierzu C. Klein, Berl. Ber. 1892, S. 217; N. Jahrb. f. Min. 1892 (2), S. 165.
C. Hlawatsch, Tschermaks mineral. und petrogr. Mitteil. Bd. 21, S. 107. 1902; Bd. 23, S. 415. 1904.
B. TROLLE, Phys. ZS. Bd. 7, S. 700. 1906.
H. Ambronn, Leipziger Ber. Bd. 63, S. 249 u. 402. 1911.
F. Becke, Wiener Denkschr. Bd. 75 (1), S. 60. 1913; A. EHRINGHAUS, N. Jahrb. f. Min., Beil. Bd. 41, S. 392. 1917; Bd. 43, S. 589. 1920.
K. Hofmann-Degen, Sitzungsber. Heidelb. Akad. Bd. 10 (A), Nr. 14. 1919.
Bei sehr dünnen Platten, welche die niedrigsten Interferenzfarben zeigen, kann deutliche Färbung erzielt werden, wenn man das Licht durch Reflexion an einem Spiegel zweimal durch die Platte gehen läßt; vgl. F. WALLERANT, Bull. soc. minral. Bd. 20, S. 172. 1897.
J. Coox, Nature Bd. 60, S. 8. 1899; J. JOLY, Proc. Dublin Soc. Bd. 9, S. 485. 1901.
Vgl. hierzu E. Köhler, ZS. f. `miss. Mikrosk. Bd. 38, S. 29. 1921; E. A. Wti Lfin c,, Sitzungsber. Heidelb. Akad. Bd. 10, Nr. 24. 1910.
A. Bravais, C. R. Bd. 32, S. 112. 1851; Ann. chim. phys. (3) Bd. 43, S. 131. 1855.
E. Mallard, C. R. Bd. 92, S. 1155. 1881; Ann. d. mines (7) Bd. 29, S. 265. 1881) H. Poincaré, Thorie mathmatique de-lä lumi¨¨re Bd. II, S. 275., Paris 1892.
J. Walker, Phil. Mag. (6) Bd. 3, S. 548. 1902; The analytical theory of light, S. 354. Cambridge 1904.
E. Mallard, Ann. des mines (7) Bd. 10, S. 181. 1876; Bd. 19, S. 290. 1881; Trait de cristallographie gometr. et phys. Bd. II, S. 266. Paris 1884.
E. Mallard, Bull, soc. minral. Bd. 4, S. 71. 1881; Ann. des mines (7) Bd. 19, S. 257. 1881; ferner A. M1cIEL-LÉvY, Bull. soc. minral. Bd. 18, S. 79. 1895 (Berechnung der Binormalenrichtungen des Mischkristalls).
G. Wulff, ZS. f. Krist. Bd. 36, S. 1. 1902 (Berechnung der Binormalenrichtungen des Mischkristalls, Verhalten des Mischkristalls in den Binormalenrichtungen der Komponenten).
Eine Prüfung der MALLARDSChen Theorie an Hand der Beobachtungsergebnisse hat F. Pockels (N. Jahrb. f. Min., Beil. Bd. 8, S. 117. 1892; Lehrbuch der Kristalloptik, S. 283. Leipzig 1906) durchgeführt.
G. Wulff, ZS. f. Krist. Bd. 36, S. 1. 1902. Später hat G. Wulff (ebenda Bd. 42, S. 558. 1907; Bull. soc. minral. Bd. 30, S. 282. 1907) in Zweifel gezogen, ob die Hauptbrechungsindizes isomorpher Mischkristalle lineare Funktionen der Zusammensetzung sind, wie es nach der mallards hen Theorie der Fall sein soll; doch ist seiner Auffassung widersprochen worden (G. Wyrouboff, ebenda Bd. 30, S. 94 u. 289. 1907).
D. Brewster, A treatise on new philosophical instruments, with experiments on light and colour, S. 336. Edinburgh 1813; Phil. Trans. Bd. 104, S. 187. 1814; Bd. 108, S. 199. 1818.
G. B. Airy, Trans. Cambr. Phil. Soc. Bd. 4, S. 88. 1833.
F. Neumann, Pogg. Ann. Bd. 33, S. 257. 1834; Ges. Werke Bd. II, S. 317. Leipzig 1906.
Vgl. hierzu E. Mascart, Trait d’optique Bd. II, S. 191–198. Paris 1891.
Vgl. z. B. P. Groth, Physikal. Kristallographie, 4. Aufl., S. 403. Leipzig 1905.
J. Müller, Pogg. Ann. Bd. 41, S. 110. 1837; S. P. THOMSON, Chem. News. Bd. 61, S. 155. 1890.
über eine geometrische Deutung dieses Ausdruckes vgl. G. Wulff, Ann. d. Phys. Bd. 18, S. 579. 1905.
F. Neumann, Pogg. Ann. Bd. 33, S. 265. 1834; Ges. Werke Bd. II, S. 325. Leipzig 1906.
F. Neumann, Pogg. Ann. Bd. 33, S. 275. 1834; Ges. Werke Bd. II, S. 334. Leipzig 1906; Vorlesungen über theoret. Optik. Herausgeg. von E. DORN, S. 233. Leipzig 1885.
Über den Einfluß der Dispersion auf das Interferenzbildbei Beleuchtung mit weißem Lichte vgl. Ziff. 88.
A. Bertin, C. R. Bd. 52, S. 1213. 1861 ; Ann. chim. phys. (3) Bd. 63, S. 57. 1861; A. SCHRADER, Geometrische Untersuchung der Geschwindigkeitskegel und der Oberflächen gleichen Gangunterschiedes optisch doppeltbrechender Kristalle. Dissert. Münster 1892.
C. Raveau, C. R. Bd. 155, S. 965. 1912. Über die Konstruktion der Flächen konstanter Phasendifferenz mit Hilfe der Indexfläche vgl. C. RAVEAU, Bull. soc. minral. Bd. 34, S. 24. 1911.
E. Lommel, Wied. Ann. Bd. 18, S. 56. 1883; J. MACE DE LEPINAY, Journ. de phys. (2) Bd. 2, S. 162. 1883; K. Prrscx, Wiener Ber. Bd. 91 (2), S. 527. 1885.
G. Cesàro Bull. de Belg. 1906, S. 373 u. 493) nennt die Isogyrenfläche „achromatischer Kegel¡± (cône incolore).
Über, eine andere Herleitung vgl. F. Pearce, ZS. f. Krist. Bd. 41, S. 113. 1906.
Außer den Literaturangaben- S. 657, Anm. 3 vgl. H. Hilton, ZS. f. Krist. Bd. 42, S. 277. 1907; E. Sommerfeldt, Tschermaks mineral. und petrogr. Mitteil. Bd. 27, S. 285. 1908.
E. Lommel, Porig. Ann. Bd. 120, S. 69. 1863; Münchener Ber. Bd. 19, S. 317. 1889; Wied. Ann. Bd. 39, S. 258.1890; W. D. Niven, Ouarterl. Journ. of Mathem. Bd. 13, S. 172. 1874; R. T. Glazebrook, Proc. Cambr. Phil. Soc. Bd. 4, S. 299. 1883; C. SPURGE, ebenda Bd. 5, 5. 74.. 1884; Trans. Cambr. Phil. Soc. Bd. 14, S. 63,1889
J. Müller, Pogg. Ann. Bd. 33, S. 282. 1834; Bd. 35, S. 95. 1835.
E. Lommel, Wied. Ann. Bd. 18, S. 68. 1883; F. Pearce, ZS. f. Krist. Bd. 41, S. 131. 1906; C. Viola, Bull. de Belg. 1906,, S. 368.
Vgl. S. Czapski, N. Jahrb. f- Min., Bed.- Bd. 7, S. 506. 1891.
G. Kirchhoff, Pogg. Ann. Bd. 108, S. 567. 1859; Ges. Abhandlgn., S. 557. Leipzig 1882. Beschreibungen neuerer Formen der Achsenwinkelapparate finden sich bei H. Rosenbusch, Mikroskopische Physiographie der Mineralien und Gesteine, 5. Aufl. von E. A. WtiLFING Bd. I, 1. Untersuchungsmethoden, S. 615. Stuttgart 1921/1924 (daselbst auch Literaturangaben).
F. Becke, Centralbl. f. Min. 1905, S. 286; Tschermaks mineral. und petrogr. Mitteil. Bd. 24, S. 35. 1905; Bd. 28, S. 290. 1909; F. E. WRIGHT, Sill. Journ. (4) Bd. 24, S. 317. 1907; Tschermaks mineral. und petrogr. Mitteil. Bd. 27, S. 293. 1908; vgl. außerdem die zusammenfassende Darstellung von P. Kaemmerer, Fortschr. d. Mineral., Kristall. und Petrogr. Bd. 3, S. 141. 1913, sowie V. Souza-Brandâo, ZS. f. Krist. Bd. 54, S. 113. 1915; F. Schwietring, Centralbl. f. Min. 1915, S. 293.
F. Neumann, Pogg. Ann. Bd. 35, S. 381. 1835.
Vgl. hierzu die historischen Bemerkungen S. 697, Anm. B.
Bzw. zu der senkrecht zur zweizähligen Symmetrieachse liegenden Ebene.
C. Klein, Berl. Ber. 1892, S. 217; N. Jahrb. f. Min. 1892 (2), S. 165; C. HLAWATSCH, Tschermaks mineral. und petrogr. Mitteil. Bd. 21, S. 107. 1902; Bd. 23, S. 415. 1904.
B. Trolle Phys. ZS. Bd. 7, S. 700. 1906; H. Ambronn, Leipziger Ber. Bd. 63, S. 249 u. 402. 1911; F. BECKE, Wiener Denkschr. Bd. 75 (1), S. 60. 1913.
A. Wenzel, N. Jahrb. f. Min., Beil. Bd. 41, S. 565. 1917; K. Hofmann-Degen, Sitzungsber. Heidetb. Akad. Bd. 10 (_A), Nr. 14. 1919.
Lber das Verhalten des 2/4_Blättchensvgl. Kap. 4 ds. Bandes.
Vgl. z. B. J. Walker, The analytical theory of ligth, S. 289. Cambridge 1904.
Zusammenfassende Darstellungen der Methoden zur. Bestimmung des Charakters der Doppelbrechung bei C. KLEIN, Berl. Ber. 1893, S. 221.
G. Cesàro, Ann. Soc. gol. Belg. Bd. 20, S.87. 1893; Bull. de Belg. 1906, S.290. 1907, S.159.
F. E. Wright, The methods of petrographic-microscopic research, S. 71. Washington 1911 (Carnegie Institut. of Washington, Public. Nr. 158).
H. Rosenbusch, Mikroskopische Physiographie der Mineralien und Gesteine, 5. Aufl. von E. A. WüLFING Bd. I, 1. Untersuchungsmethoden, S.639. Stuttgart 1921/1924. Über Methoden zur Bestimmung des Charakters der Doppelbrechung von Dünnschliffen vgl. F. RINNE, N. Jahrb. f. Min. 1891 (2), S. 21.
H. W. Dove, Pogg. Ann. Bd. 40, S. 457 u. 482. 1837; A. BERTIN, Ann. chim. phys. (4) Bd. 13, S. 240. 1868.
G. Cesaro, Ann. Soc. gol. Beig. Bd. 20, S. 99. 1893; F. E. WRIGHT, Sill. Journ. (4) Bd. 20, S. 285. 1905.
J. Grailich, Kristallographisch-optische Untersuchungen, S. 51. Wien 1858; A. Ber-Tin, Ann. chim. phys. (4) Bd. 13, S. 255. 1868.
Berechnungen dieser Interferenzbilder bei CHR. Langberg, Pogg. Ann., Erg.-Bd. 1, S. 529. 1842.
G. Ohm, Münchener Abh. Bd. 7, S. 265. 1853; V. S. M. VAN DER WILLIGEN, Arch. Muse Teyler Bd. 3, S. 241. 1874.
Pogg. Ann. Jubelbd., S. 491. 1874;. A. BERTIN, Ann. chim phys. (6) Bd. 2, S. 485. 1884.
F. Pockels, Göttinger Nachr. 1890, S. 259; B. HECHT, N. Jahrb. f. Min., Beil. Bd. 11, S. 318. 1898. Vgl. ferner die Angaben S. 772, Anm.. 2.. Reproduktionen photographischer Aufnahmen der Interferenzbilder bei H. Hauswaldt, Interferenzerscheinungen in doppeltbrechenden Kristallplatten im konvergenten polarisierten Lichte, Taf. 7–10 u. 30–32. Magdeburg 1902; 3. Reihe, Tal. 3–7 u. 12–14. Magdeburg 1908.
H. Soleil, C. R. Bd. 41, S. 669. 1855.
J. C. Poggendorff, Pogg. Ann. Bd. 49, S. 292. 1840.
Zuerst behandelt bei J. Müller, Pogg. Ann. Bd. 35,. S. 2.6,1. 1835.
F. Arago, Mm. de la classe des Scienc. math. et phys. de l’Inst. 1811 (1), S. 115; .CEuvr. compi. Bd. 10, S. 54. Paris-Leipzig “1858.
J. B. Biot, Bull. des Scienc. par la Soc. philomat. 1815, S. 190; Mm. de l’Acad. d. Scienc. Bd. 2, S. 114. 1817.
J. A. Lebel, Bull. soc. chim. (2) Bd. 22, S. 337. 1874.
J. H. Van ‘T Hoff, Voorstel tot uitbreiding der tegenwoordig in de scheikunde gebruikte structur-formules in de ruimte etc. Utrecht, 1874; Bull, soc. chim. (2) Bd. 23, S. 296 u. 338. 1875; Ber. d. D. chem. Ges. Bd. 10. S. 1620, 1877.
L. Sohncee, Mathem. Ann. Bd. 9, S. 504. 1876; Pogg. Ann., Erg.-Bd. 8, S. 16. 1878; Entwicklung einer Theorie der Kristallstruktur, S. 241. Leipzig 1879; ZS. f. Krist. Bd. 13: S. 229, Bd. 14, S. 426. 1888.
E. Reusch, Monatsber. d. Berl. Akad. 1–869, S. 530 -Pogg. Ann. Bd. 138, S. 628. 1869.
E. Mallard, Ann. d. mines (7) Bd. 10, S. 186. 1876; Bd. 19, S. 285. 1881; C. R. Bd. 92, S. 1155. 1881; Journ. de phys. Bd. 10, S. 479. 1881; Trait de cristallographie gometr. et phys. Bd. II, S. 305. Paris 1884.
G. Wyrouboff, Ann. chim. phys. (6) Bd. 8, S. 340. 1886; Journ. de phys. (2) Bd. 5, S. 258. 1886; Bull. soc. minral. Bd. 13, S. 215. 1890.
L. Sohncke, Entwicklung einer Theorie der Kristallstruktur, S. 239. Leipzig 1879.
W. Voigt, Göttinger Nachr. 1903, S. 155; Ann. d. Phys. Bd. 18, S. 645. 1905.
H. Chipart, La theorie gyrostatique de la lumi¨¨re, S. 20. Paris 1904; C. R. Bd. 178, S. 995. 1924.
J. MAC Cullagh, Trans. R. Irish Acad. Bd. 17, S. 461. 1837; Proc. R. Irish Acad. Bd. 1, S. 385. 1841; Collect. Works, S. 63 u. 185. London 1880.
A. Cauchy, C. R. Bd. 25, S. 331. 1847; Œuvr. compl. (1), Bd. X, S. 372. Paris 1897.
C. Neumann, Explicare tentatur, quomodo fiat ut lucis planum polarisationis per vires electricas vel magneticas declinetur. Dissert. Halle a. d. S. 1858; Math. Ann. Bd. 1, S. 325. 1869; Bd. 2, S. 182. 1870.
A. Clebsch, Journ. f. Math. Bd. 57, S. 319. 1860.
Eine eingehende Besprechung der älteren, auf der elastischen Lichttheorie beruhenden Darstellungen der optischen Aktivität findet sich hei P. Drude, Rotationspolarisation (in A. Winkelmann, Handb. d. Phys., 2. Aufl., Bd. VI, S. 1335. Leipzig 1906).
CH. Briot, Essais sur la thorie mathmat. de la lumi¨¨re, S. 121. Paris 1864; deutsche Ausgabe von W. KLINKERFUES, S. 118. Leipzig 1867.
J. Boussinesq, C. R. Bd. 61, S. 19. 1865; Bd. 65, S. 235. 1867; Journ. de mathm. (2) Bd. 13, S. 313, 340 u. 425. 1868.
E. Sarrau, C. R. Bd. 60, S. 1174. 1865; Journ. de mathm. (2) Bd. 12, S. 1. 1867; Bd. 13, S. 96. 1868.
V. V. Lang, Pogg. Ann. Bd. 119, S. 74. 1863; •Erg.-Bd. 8, S. 608. 1878; Wiener Ber. Bd. 75 (2), S. 719. 1877.
W. Voigt, Göttinger Nachr. 1894, S. 72; Kompend. d. theoret. Phys. Bd. II, S. 687. Leipzig 1896; J. WALKER, Proc. Roy_. Soc. London Bd. 70, S. 37. 1902.
H. Chipart, La thorie gyrostatique de la lumi¨¨re, S. 33. Paris 1904.
W. Gibbs, Sill. Journ. (31 Bd. 23, S. 460. 1882; Scientif. Papers. S. 195. London 1906.
H. Chipart, C. R. Bd. 178, S. 77, 995, 1532, 1805 u. 1967. 1924.
P. Drude, Göttinger Nachr. 1892, S. 400; in ähnlicher Weise ist fast gleichzeitig D. GOLDHAMMER [Journ. de phys. (3) Bd. 1, S. 205 u. 345. 1892] vorgegangen.
W. Voigt, Wied. Ann. Bd. 69, S. 306. 1899; Göttinger Nachr. 1903, S. 155; Ann. d. Phys. Bd. 18, S. 645. 1905.
Der Ausbau der DRuDEschen Theorie zur Darstellung der optischen Aktivität bei Flüssigkeiten erfolgte durch H. A. LORENTZ (Versuch einer Theorie der elektrischen und optischen Erscheinungen in bewegten Körpern, S. 78. Leiden 1595) und G. H. Livens [Phil. Mag. (6) Bd. 25, 5. 817. 1913; Bd. 26, S. 362 u. 535. 1913; Bd. 27, S. 468 u. 994. 1914; Bd. 28, S. 756. 1914; Phys. ZS. Bd. 15, S. 385 u. 667. 1914].
C. W. Oseen, Ann. d. Phys. Bd. 48, S. 1. 1915.
J. Stark, Jahrb. d. Radioakt. Bd. 11, S. 194. 1914; Prinzipien der Atomdynamik Bd. III, S. 262. Leipzig 1915.
Die zuerst für Kristalle entworfene Theorie hat M. BORN später [Phys. ZS. Bd. 16, S.
M. Born, ZS. f. Phvs. Bd. $, S. 410. .1922_.
W. Votgt, Göttinger Nachr. 1903, S. 167; Wied. Ann. Bd. 18, S. 659. 1905.
M. Born, ZS. f. Phys. Bd. S, S. 410. 1922; Atomtheorjedes festen Zustandes (Dynamik der Kristallgitter), S. 609. Leipzig 1923 (in Enzyklop. d. mathem. Wissensch. Bd. V, Tl. 3).
Entgegengesetzt polarisiert heißen nach G. G. Stokes (Trans. Cambr. Phil. Soc. Bd. 9, S. 404. 1852; Mathem. and Phys. Papers Bd. III, S. 241. Cambridge 1901) zwei Wellen, wenn ihre Schwingungsbahnen ähnlich und rechtwinklig gekreuzt sind und im entgegengesetzten Sinne umlaufen werden; vgl. hierzu Kap. 4 ds. Bandes.
G. B. Airy, Trans. Cambr. Phil. Soc. Bd. 4, S. 79 u. 199. 1831.
L. G. Gouy, Journ. de phys. (2) Bd. 4, S. 154. 1885.
J. Jamin, Ann. chim. phys. (3) Bd. 30, S. 55. 1850.
B. Hecht, Wied. Ann. Bd. 20, S. 426. 1883; Bd. 30, S. 274. 1887.
M. Croullebois, Ann. chim. phys. (4) Bd. 28, S. 433. 1873.
F. Beaulard, Ann. de la facult des Scienc. de Marseille Bd. 3 (1), S. 9. 1893; Journ. de phys. (3) Bd. 2, S. 393. 1893.
B. Brunhes, Arch. Nerland. (2) Bd. 5, S. 13. 1900.
J. Jamzn, Ann. chim. phys. (3) Bd. 30, S. 55. 1850 (k und d).
B. Hecht, Wied. Ann. Bd. 20, S. 426. 1883; Bd. 30, S. 274. 1887 (k und d).
M. Croullebois, Ann. chim. phys. (4) Bd. 28, S. 433. 1873 (k und d).
J. C. Mc. Connel, Proc. Cambr. Phil. Soc. Bd. 5, S. 53. 1883; Proc. Roy. Soc. London Bd. 39, S. 409. 1885; Phil. Trans. Bd. 177, S. 299. 1886 (nur d).
F. BEAULARD, Ann. de la facult des Scienc. de Marseille Bd. 3 (1), S. 9. 1893; Journ. de phys. (3) Bd. 2, S. 393. 1893 (k und d).
B. Brunhes, Arch. Nerland. (2) Bd. 5, S. 13. 1900 (nur k).
A. Fresnel, Ann. chim. phys. (2) Bd. 28, S. 147. 1825; (Euvr. compi. Bd. I, S. 731. Paris 1866; vgl. hierzu H. M. REL E; Phys. Rev. Bd. 22, S. 265. 1906.
Ziff. 101.Zirkulare Doppelbrechung in Richtung der BinormalenI) Diese Gesetzmäßigkeit hat schon J. B. BIOT [Mm. de la classe des Scienc. math, et phys. de l’Inst. 1812 (1), S. 218; Mm. de l’Acad. des Scienc. Bd. 2, S. 41. 1817] aus seinen an Quarz angestellten Beobachtungen gefolgert.
Über die Methoden zur Bestimmung der Drehung der Polarisationsebene vgl den betreffenden Abschnitt in Bd. XIX ds. Handb.
Zur Geschichte der Definition des Drehungssinnes vgl. F. Cheshire, Nature Bd. 110, S. 807. 1922; A. E. H. Tutton, ebenda S. 809.
A. Fresnel, Ann. chim. phys. (2) Bd. 28, S. 147. 1825;. (Euvr. compl. Bd. 1, S. 731. Paris 1866.
G. Meslin, C. R. Bd. 152, S. 1666. 2911. . Fleischl (Wiener Ber. Bd. 90 (2), S. 378. FREsNELschen Versuch wiederholt.
J. Babinet, C. R. Bd. 4, S. 900. 1837
J. Stefan, Wiener Ber. Bd. 50 (2), S. 380.
V. v. Lang, Wiener Ber. Bd. 60 (2), S. 767.
A. Cornu, C. R. Bd. 92, S. 1369. 1881
W. Voigt, Göttinger Nachr. 1903, S. 167 u. 169.
L. G. Gouy, Journ. de phys. (2) Bd. 4, S. 149. 1885; Monnory, ebenda (2) Bd. 9, S. 277. 1890; P. LEFEBURE, ebenda (3) Bd. 1, S. 121. 1892.
Cu. BRIOT, Essais sur la thorie mathmat. de la lumi¨¨re, S. 121. Paris 1864; deutsche Ausgabe von W KLINKERFUES, S. 118. Leipzig 1867.
Diese Annahme machte auch Drude bei seinem ersten elektronentheoretischen Erklärungsversuch der Aktivität [vgl. Ziff. 97 c)].
Vgl. bezüglich dieser Methode Kap. 4 (Ziff. 9) ds. Bandes.
J. Walker, Phil. Mag. (6) Bd. 3, S. 546. 1902..
F. Beaulard, Ann. de la facult des Scienc. de Marseille Bd. 3 (1), S. 9. 1893; Journ. de phys. (3) Bd. 2, S. 393. 1893.
W. Gibbs, Sill. Journ. (3) Bd. 23, S. 474. 1882; Scientif. Papers. Bd. II, S. 209. London 1906.
W. Voigt, Göttinger Nachr. 1903, S. 188; Ann. d. Phys. Bd. 18, S. 649. 1905.
H. Chipart, La thorie gyrostatique de la lumi¨¨re, S. 20. Paris 1904; C. R. Bd. 178, S. 995. 1924.
Vgl. z. B. den Abschnitt über Vektor-und Tensorrechnung in Bd. III ds. Handb.
W. Voigt, Göttinger Nachr. 1903, S. 186; Ann. d. Phys. Bd. 18, S. 660 u. 668. 1905.
F. Pocxels, Lehrbuch der Kristalloptik, S. 317. Leipzig 1906.
J. B. Riot, Mm. de la classe des Scienc. math. et phys. de l’’Inst. 1812 (1), S. 218; Mm. de l’Acad. des Scienc. Bd. 2, S. 41. 1817.
J. Herschel, Edinb. Phil. Journ. Bd. 4, S. 371. 1821; Trans. Cambr. Phil. Soc. Bd. 1, S. 43. 1821.
A. Descloizeaux, Ann. chim. phys. (3) Bd. 45, S. 129. 1855; H. W. DovE, Pogg. Ann. Bd. 40, S. 607. 1837; G. ROSE, Abhandlgn. d. Berl. Akad. 1844, S. 217.
Vgl. z. B. P. Groth, Physikal. Kristallographie, 4. Aufl., S. 462 u. 517. Leipzig 1905.
H. Baumhauer, N. Jahrb. f. Min. 1876, S. 606; B. LOURY, Boll. Soc. Natur. Moscou. Bd. 14, S. 371. 1900.
H. Dufet, Journ. de phys. (4) Bd. 3, S. 760–762. 1904; Bull. soc. minral. Bd. 27,. S. 161–164. 1904.
P. Longchambon, Bull. soc. minral. Bd. 45, S. 242. 1922.
P. Longchambon, C. R. Bd. 173, S. 89. 1922; Bull. soc. minral. Bd. 45, S. 237 bis 238. 1922.
W. Voigt, Göttinger Nachr. 1903, S. 180.
F. Wever, Jahrb. d. philos. Fakultät d. Universität Göttingen. 1921 (2) S. 201.
G. Szlvessy und C. Scewers in einer demnächst in den Ann. d. Phys. erscheinenden Abhandlung.
Bei Natriumchlorat nachgeprüft und bestätigt von L. Sohncse, Wied. Ann. Bd. 3, S. 530. 1878.
E. Perucca, Cim. (6) Bd. 18, S. 131. 1919.
F. Dussaud, C. R. Bd. 113, S. 291. 1891; Arch. sc. phys. et nat. (3) Bd. 27, S. 534. 1892; n ist hierbei ein Mittelwert aus n, und n1 [vgl. Ziff. 101 a)].
G. BoDLANDER, Über das optische Drehungsvermögen isomorpher Mischungen aus den Dithionaten des Bleis und des Strontiums. Dissert. Breslau 1882.
F. F. Martens, Ann. d. Phys. Bd. 6, S. 628. 1901; F. J. MIcHELI, ebenda Bd. 7, S. 788. 1902; F. POCKELS, Wied. Ann. Bd. 37, S. 305. 1889.
E. Mallard u. H. LE Chatelier, C. R. Bd. 110, S. 399. 1890; Bull. soc. minral. Bd. 13, S. 112. 1890; Ann. chim. phys. (7) Bd. 6, S. 92. 1895; F. Rinne u. R. Kolb, N. Jahrb. f. Min. 1910 (2), S. 138.
Zusammenstellung der. Beobachtungsergebnisse bei H. DuFET, Rec. de donnes numr. Bd. III, S. 792. Paris 1900; Landolt-Börnstein, Physikal.-chem. Tabellen, 5. Aufl., Bd. II, S. 1009. Berlin 1923.
Nach O. Schönrock, in Landolt-Börnstein, Physikal.-chem. Tabellen, 5. Aufl., Bd. II, S. 1009. Berlin 1923.
G. Friedel, Ann. de phys. Bd. 18, S. 384. 1922; ähnliche Vorstellungen hatte schon O. Lehmann (Molekularphysik Bd. II, S. 591. Leipzig 1889).
G. Friedel, Ann. de phys. Bd. 18, S. 384. 1922;. C. R. Bd. 176, S. 475. 1923; L. Royer, ebenda Bd. 174, S. 1182. 1922; Bd. 180, S. 148. 1925.
Z. B. bei den Erdalkalidithionaten (A. Ehringhaus u. H. Rose, ZS. f. Krist. Bd. 58, S. 470. 1923).
H. DE Sdnarmont, Ann. chim. phys. (3) Bd. 33, S. 427. 1851; H. Ambronn, ZS. f. Krist. Bd. 52, S. 48. 1913 (isomorphe Mischkristalle von Blei-und Strontiumdithionat).
A. Descloizeaux, Ann. d. mines (5) Bd. 14, S. 409. 1858.
H. DE Senarmont, Ann. chim. phys. (3) Bd. 33, S. 429. 1851 (isomorphe Mischkristalle von Kaliumnatriumtartrat-Tetrahydrat und Ammoniumnatriumtartrat-Tetrahydrat).
G. Greenwood, Mineral. Mag. Bd. 20, S. 126. 1923 (Triphenylbismutindichlorid); P. SÈVE, Journ. de phys. (6) Bd. 1, S. 176. 1920 (Ammoniumnatriumtartrat-Tetrahydrat).
M. Born, ZS. f. Phys. Bd. 8, S. 414. 1922; Atomtheorie des festen Zustandes (Dynamik der Kristallgitter), S. 620. Leipzig-1923 (in Eiszyklop. d. mathem. Wissensch. Bd. V, Tl. 3).
M. Born, Phys. ZS. Bd. 16, S. 437. 1915; ZS. f. Phys. Bd. 8, S. 414. 1922.
M. Born, ZS. f. Phys. Bd. 8, S. 416. 1922.
L. Longchambon, C. R. Bd. 178, S. 1828. 1924.
E. Hermann, ZS. f. Phys. Bd. 16, S. 103. 1923 (Natriumchlorat, Natriumbromat); E. A. HYLLERAAS, ebenda Bd. 24, S. 871. 1927. (fl-Quarz).
J. B. Biot, Dlm. de l’Acad. des Scienc. Bd. 2, S. 41. 1817.
L. Boltzmann, Pogg. Ann. Jubelbd. S. 128. 1874; Wissensch. Abhandlgn. Bd. I, S. 645. Leipzig 1909.
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Über eine empirische. eine Exponentialfunktion enthaltende Näherungsformel an Stelle von (359) vgl. F. Borki, Heiv. Chim. Acta Bd. 7, S. 328. 1924.
T. M. LowryU. W. R. C. Coode-Adams, Phil. Trans. Bd. 266, S. 391. 1927.
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K. Försterling, Göttinger Nachr. 1908, S. 268; Ann. d. Phys. Bd. 29, S. 809. 1909; W. Voigt, Phys. ZS, Bd. 9, S. 782. 1908; Verh. d. D. phys. Ges. Bd. 10, S. 757. 1908. Der Fall kubischer Kristalle ist mit Hilfe eines der MAC Cullaghschen Methode (Ziff. 43) analogen Verfahrens von P. Kaemmerer (N. Jahrb. f. Min., Beil. Bd. 30, S. 510. 1910) behandelt worden.
Hierauf ist zurückzuführen, daß die älteren Versuche zum Nachweis der Elliptizität (P. DRUDE, Göttinger Nachr. 1892, S. 407) mißglückt sind.F) W. Voigt, Phys. ZS. Bd. 6, S. 789. 1905.
W. Voigt, Ann. d. Phys. Bd. 18, S. 692. 1905.
Von W. Voigt (Ann. d. Phys. Bd. 18, S. 678. 1905) bei Rohrzucker und Weinsäure beobachtet.
J. Broch, Doves Repertor. d. Phys. Bd. 7, S. 113. 1846.
Über die Interferenzfarben bei Kristallen mit geringer optischer Aktivität (z, B.Natriumchlorat) vgl. TH. LIEalscx u. A. Wenzel, Berl. Ber. 1917, S. 803.
A. Wenzel, Phys. ZS. Bd. 18, S. 472, 1917; vgl. auch Ziff. 72d).
Vgl. hierzu F. E. Wright, The methods of petrographic-microscopic research, S. 137. Washington 1911 (Carnegie Institut. of Washington, Public. Nr. 158).
E. Bertrand, ZS. f. Krist. Bd. 1, S. 69. 1877; Bull. soc. minral. Bd. 1, S. 26. 1878; eine Doppelplatte mit variierbarer Empfindlichkeit bei F. E. WRIGHT, Sill. Journ. (4) Bd. 26, S. 377. 1908; vgl. wegen der Einzelheiten den Abschnitt über die Messung elliptisch polarisierten Lichtes in Bd. XIX ds. Handb.
F. E. Wright, Sill. Journ. (4) Bd. 26, S. 349. 1908; The methods of petrographic-microscopic research. S. 137. Washington 1911 (Carnegie Institut. of Washington, Public. Nr. 158); G. SzlvESSY U. CL. Münster, ZS. f. Phys. Bd. 47, S. 357. 1928. Über andere Methoden zur Bestimmung der Auslöschungsrichtungen vgl. Ziff. 75 a).
S. Nakamura, Centralbl. f. Min. 1905, S. 267; Proc. Tokyo Math.-Phys. Soc. (2) Bd. 4,. S. 26. 1907.
G. Airy, Trans. Cambr. Phil. Soc. Bd. 4, S. 79 u. 199. 1833; eine eingehende Darstellung der AIRvschen Entwicklungen findet sich bei F. NEUMANN, Vorlesungen über theoret. Optik, Herausgeg. von E. DORN. S. 244. Leipzig 1885.
Das Gesetz der Kreisdurchmesser, welche eine senkrecht zur optischen Achse geschnittene Quarzplatte zwischen gekreuzten Polarisatoren in monochromatischem, konvergentem Lichte zeigt, wurde von J. C. Mc Connel (vgl. S. 817, Anm. 4) zur experimentellen Prüfung der Beziehung (335) benutzt.
E. Mascart, Trait d’optique Bd. II, S. 318. Paris 1891; Reproduktionen photographischer Aufnahmen bei H. HAUSWALDT, Interferenzerscheinungen an doppeltbrechenden Kristallplatten im konvergenten polarisierten Lichte, Taf. 14. Magdeburg 1902. Über die geometrische Konstruktion der quadratischen Spiralen vgl. H. Joachim, N. Jahrb. f. Min. Beil. Bd. 21, S. 640. 1906.
G. B. Airy, Trans. Cambr. Phil. Soc. Bd. 4, S. 111. 1832.r) Das Vorhandensein dieser Kreise (vgl. z. B. die Reproduktionen photographischer Aufnahmen bei H. HAUSWALDT, Interferenzerscheinungen an doppeltbrechenden Kristallplatten im konvergenten, polarisierten Lichte, Taf. 15. Magdeburg 1902) widerlegt eine von G. Ouesneville (C. R. Bd. 121, S. 522. 1895; Sur la double rfraction elliptique et la tetrarfringence du quartz dans le voisinage de l’axe. Paris 1898; Thorie nouvelle de la polarisation rotatoire. Paris 1903) auf Grund besonderer Vorstellungen über die Lichtausbreitung in
H. C. Pocklington, Phil. Mag. (6) Bd. 2, S. 365. 1901; H. JOACHIM, N. Jahrb. f. Min., Beil. Bd. 21, S. 630. 1906; TH. Liebisch Berl. Ber. 1918, S. 831.
Reproduktionen photographischer Aufnahmen bei H. Dufet, Bull. soc. minral. Bd. 27, Taf. 2, Fig. 3. 1904 (Rhamnose).
H. Hauswaldt, Interferenzerscheinungen im polarisierten Lichte, 3. Reihe, Taf. 26. Magdeburg 1908 (Rohrzucker).
L. Longchambon, Bull. soc. minral. Bd. 45, Taf. 1, Taf. 2 (Fig. 1, 2), Taf. 3. 1922 (Rohrzucker, Jodsäure).
H. C. Pocklington, Phil, Mag. (6) Bd. 2, S. 369. 1901; H. Joachim, N. Jahrb. f. Min., Beil. Bd. 21,,S. 643. 1906. Reproduktionen photographischer Aufnahmen hei H. Dufet, Bull. soc. minral. Bd. 27, Taf. 1 u. 2 (Fig. 4). 1904 (Rohrzucker, Rhamnose); L. LONGCHAMBON, Bull., soc.. minral. Bd. 45, Taf. 2, Fig. 3. 1922 (Jodsäure).
W. Voigt, Göttinger Nachr. 1884, S. 337; Wied. Ann. Bd. 23, S. 577. 1884; N. Jahrb. f. Min. 1885 (1), S. 119; Kompend. d. theoret. Phys. Bd. II, S. 565 u. 708. Leipzig 1896. Diese Abhandlungen von VOIGT sind der erste Versuch, eine Theorie der Optik absorbierender Kristalle zu entwerfen; die älteren elastischen Theorien zur Darstellung der optischen Eigenschaften absorbierender Medien (vgl. Kap. 6 ds. Bandes) bezogen sich auf isotrope absorbierende Körper.
J. Boussinesq, C. R. Bd. 136, S. 193, 272, 530 u. 581. 1903; Bd. 140, S. 401 u. 622. 1905; Bd. 152, S. 1808. 1911; Bd. 153, S. 16. 1911.
H. Hertz, Göttinger Nachr. 1890, S. 116; Ges. Werke Bd. II, S. 219. Leipzig 1892; P. DRUDE, Göttinger Nachr. 1892, S. 399; B. BRUNHES, C. R. Bd. 120, S. 1041. 1895; Journ. de phys. (3) Bd. 5, S. 12. 1896.
Vgl. z. B. W. Voigt, Lehrbuch der Kristallphysik, S. 358. Leipzig 1910.
P. Drude, Wied. Ann. Bd. 32, S. 598. 1887.1) Die Abweichungen der Lagen beider Achsensysteme, welche P. Druoe (Wied. Ann. Bd. 34, S. 489. 1888) bei dem rhombisch kristallisierenden Antimonit festgestellt zu haben glaubte, bestehen in Wirklichkeit nicht; vgL hierzu E. C. Mullea, N. Jahrb. f. Min., Beil. Bd. 17, S.225. 1903.
W. Voigt, Göttinger Nachr. 1902, S. 48; Ann. d. Phys. Bd. 9, S. 367..1992; vgl. ferner zu dieser Ziffer die Ausführungen über Elektronentheorie in Kap. 6 ds. Bandes.
Vgl. z. B. A. G. Webster, The dynamics of particles and of rigid, elastic and fluid bodies, 2. Aufl., S, 174. Leipzig 1912.
P. Drude, Wied. Ann. Bd. 32. S. 596. 1887.
W. Voigt, Kompend. d. theoret;“ Phys. Bd. II, S. 714. Leipzig 1896; Göttinger Nachr. 1902, S. 55; Ann. d. Phys.-Bd. 9, S. 375: 1902.
P. Drude, Wied. Ann. Bd. 40, S. 667. 1890.
W. Voigt, Göttinger Nachr. 1902, S. 70; Ann. d. Phys. Bd. 9, S. 391. 1902.
Vgl. Kap. 4, Ziff. 9 ds. Bandes.
W. Voigt, Göttinger Nachr. 1902, S. 269; Ann. d. Phys. Bd. 27, S. 1023. 1908.
S. Boguslawsxi, Über die optischen Eigenschaften der Platincyanüre, S. 15 u. 17. Dissërt. Göttingen 1914.
W. Voigt, Ann. d. Phys. Bd. 27, S. 1018. 1908.
Daß die Absorptionsfläche im allgemeinen eine zweischalige Fläche ist, deren Schalen in vier Kurvenstücken zusammenhängen, hat P. DRUDE (Wied. Ann. Bd. 40, S. 676. 1890) gefunden.
W. Voigt, Göttinger Nachr. 1902, S. 58 u. 62; Ann. d. Phys. Bd. 9, S. 378 u. 382. 1902; S. BOGUSLAWSKI, ebenda Bd. 44, S. 1084.-1914.
W. Voigt, Göttinger Nachr. 1884, S. 346; Wied. Ann. Bd. 23, S. 593. 1884; N. Jahrb. f. Min. 1885 (1), S. 128; Kompend. d. theoret. Phys. Bd. 2, S. 733. 1896; P. DRUDE, Wied. Ann. Bd. 40, S. 673. 1890.
E. A. Wolfing, Centralbl. f. Min. 1901, S. 299; S. NAKAMURA, Göttinger Nachr. 1903, S. 343 (Turmalin).
W. Voigt, Göttinger Nachr. 1884, S. 350; Wied. Ann. Bd. 23, S. 591. 1884; N. Jahrb. f. Min. 1885 (1), S. 129. Experimentell wurde dieses Resultat von W. HAIDINGER (Wiener Ber. Bd. 8, S. 52. 1852; Pogg. Ann. Bd. 86, 5. 131. 1852) gefunden.
P. Drude, Wied. Ann. Bd. 40, S. 673. 1890.
H. Becquerel, Ann. chim. phys. (6) Bd. 14, S. 201. 1888.
H. Dufet, Bull. soc. minral. Bd. 24, S. 373. 1901.
P. LE Roux, Journ de phys. (6) Bd. 9, S. 142. 1928.
G. Camichel, Ann. chim. phys. (7) Bd. 5, S. 468. 1895; Journ. de phys. (3) Bd. 4, S. 153. 1895 (Turmalin).
J. Ehlers, N. Jahrb. f. Min., Beil. Bd. 11, S. 284. 1897 (Turmalin, Rauchquarz).
E. Carvallo, Ann. chim. phys. (7) Bd. 7, S. 82. 1896.
O. M. Stewart, Phys. Rev. Bd. 4, S. 433. 1897.
Vgl. hierzu F. Pockels, Lehrbuch d. Kristalloptik, S. 411. Leipzig 1906.
P. Drude, \Vied. Ann. Bd. 40, S. 673. 1890.
H. Laspeyres, ZS. f. Krist. Bd. 4, S. 454. 1880 (Piemontit, eine Varietät des Epidot).
W. Ramsay, ZS. f. Krist. Bd. 13, S. 97. 1887 (Epidot).
G. Camichel, Ann. chim. phys. (7) Bd. 5, S. 477. 1895 (Epidot, Axinit).
E. Carvallo, Ann. chim. phys. (7) Bd. 7, S. 89. 1896 (Epidot).
P. Drude, Wied. Ann. Bd. 40, S. 674. 1890. So z. B. würde bei Epidot die Abweichung 1 ¡ã 40’ betragen müssen. [Der von W. Ramsay (ZS. f. Krist. Bd. 13, S. 111. 1888; P. DRUDE, ebenda S. 567) aus seinen Beobachtungen am Epidot erschlossene Wert von 8¡ã ist unrichtig; vgl. hierzu F. Pockels, Lehrbuch d. Kristalloptik, S. 412. Leipzig 1906.] Bei Kobaltkaliumsulfat und Kobaltkupfersulfat konnte J. Ehlers (N. Jahrb. f. Min. Bd. 11, S. 297. 1897) und bei Diopsid P. ITES (Über die Abhängigkeit der Absorption des Lichtes von der Farbe in kristallisierten Körpern, S. 75. Dissert. Göttingen 1901) allerdings keine AbAbweichung von a/2 finden.
P. Drude, Lehrbuch der Optik, S. 362. Leipzig 1900; 3. Aufl. von E. GEHRCKE, S. 383. Leipzig 1912.
J. Ehlers, N. Jahrb. f. Min. Bd. 11. S. 297. 1897.
S. Boguslawski, Ann. d. Phys. Bd. 44, S. 1099. 1914; A. POCHETTINO, Atti di Torino Bd. 59, S. 291. 1924.
M. Lewitskaja, Göttinger Nachr. 1912, S. 504.
J. Ehlers, N. Jahrb. f. Min., Beil. Bd. 11, S. 259. 1897 (Turmalin, Rauchquarz [optisch einachsig]; Kobaltkupfersulfat, Kobaltkaliumsulfat, Kobaltammoniumsulfat [monoklin]).
P. ITEs, Über die Abhängigkeit der Absorption des Lichtes von der Farbe in kristallisierten Körpern. Dissert. Göttingen 1901 (Opal, Granat, Spinell, Zinkblende, Grüner Fluß-spat [kubisch]; Turmalin, Rauchquarz, Proustit, Wulfenit, Rutil, Dioptas, Pennin, Kupferuranit [optisch einachsig]; Biotit, Diopsid [monoklin]); J. A. WASASTJERNA, Oversikt av Finska Vetensk. Soc. Förh. (A) Bd. 64, S. 1. 1922 (Turmalin).
J. Babinet, C. R. Bd. 4, S. 759. 1837. Bei Turmalin gilt die BABINErsche Regel für den ganzen sichtbaren Spektralbereich (P. SCHWEBEL, ZS. f. Krist. Bd. 7, S. 153. 1883); über die vielfache Ungültigkeit der BABINETschen Regel in größerer Entfernung von den Eigenfrequenzen vgl. H. BECQUEREL, Ann. chim. phys. (6) Bd. 14, S. 254. 1888; vgl. auch die Literaturangaben der folgenden Anmerkung.
H. Baumhauer, ZS. f. Krist. Bd. 44, 5. 23. 1907.
S. Boguslawski, Ann. d. Phys. Bd. 44, S. 1102. 1914.
A. Pocuetrino, Atti di Torino Bd. 59, S. 291. 1924.
J. Ehlers, N. Jahrb. f. Min., Beil. Bd. 11, S. 297. 1897.
W. Voigt, Ann. d. Phys. Bd. 6, S. 459. 1901; E. O. HULBURT, Astrophys. Journ. Bd. 51, S. 223. 1920; vgl. dazu G. SzlvESSV, ebenda Bd. 53, S. 326. 1921.
J. Koenigsberger, Absorption des Lichtes in festen Körpern, S. 36. Habilit.Schrift. Freiburg i. B. 1900 (Kaliumdichromat, Klinochlor).
Zinnober gehört allerdings zu den schwach absorbierenden, aktive n Kristallen; vgl. Ziff. 150.
J. Becquerel, C. R. Bd. 144, S. 1032 u. 1336. 1907; Phys. ZS. Bd. 8, S. 632 u. 929. 1907; Le Radium Bd. 4, S. 49 u. 328. 1907.
J. Becquerel, C. R. Bd. 145, S. 795. 1907; Phys. ZS. Bd. 9, S. 94. 1908.
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Über die Theorie der Reflexion an absorbierenden, nicht aktiven, isotropen Körpern vgl. Kap. 6 ds. Bandes.
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W. Haidinger, Pogg. Ann. Bd. 68, S. 302. 1846; Bd. 70, S. 574. 1847; Bd. 71, S. 321. 1847; Bd. 76, S. 99 u. 294. 1849; Bd. 77, S. 89. 1849; Bd. 81, S. 572. 1850; Wiener Ber Bd. 1 (2), S. 151. 1845; Bd. 1 (4), S. 3. 1848; Bd. 2, S.20. 1849.
H. Behrens, Pogg. Ann. Bd. 150, S. 303. 1873.
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W. Voigt, Göttinger Nachr. 1884, S. 287.
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K. Försterling, Göttinger Nachr. 1912, S. 207.
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Uber die Prüfung bei aktiven Lösungen vgl. Kap. 12 ds. Bandes, sowie N. Webeneewa, Ann. d. Phys. Bd. 72, S. 122. 1923.
F. Stumpf, Ann. d. Phys. Bd. 37, S. 357. 1912; L. ROYER, C. R. Bd. 180, S. 148. 1925.
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W. Voigt, Göttinger Nachr. 1903, S. 166; K. FÖRSTERLING, Göttinger Nachr. 1912, S. 227.
F. Stumpf, Ann. d. Phys. Bd. 37, S. 375. 1912.
W. Voigt, Verh. d. D. Phys. Ges. Bd. 14,_S. 649. 1912; Göttinger Nachr. 1916, S. 27; Phys. ZS. Bd. 17, S. 159. 1916.1) O. LEHMANN, Ann. d. Phys. Bd. 18, S. 808. 1905.
D. Vorländer U. M. E. Hum, ZS. f. phys. Chem. Bd. 75, S. 641. 1911; Bd. 83, S. 723. 1913.
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Szivessy, G. (1928). Kristalloptik. In: Grebe, L., et al. Licht Als Wellenbewegung. Handbuch der Physik, vol 20. Springer, Berlin, Heidelberg. https://doi.org/10.1007/978-3-642-90780-7_11
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